Зптф: Реле ЗПТФ принцип работы — Советы электрику

Обычная статья

Обзор экспериментов по кинетической модуляции в ядерных реакторах малой мощности

Ифэн Цзян ^{1 *} , Бенуа Жесло ¹ , Винсент Ламиранд ² и Пьер Леконт ³

¹ DES / IRESNE / DER / SPESI / LP2E, Commissariat à l’Energie Atomique et aux Energies Alternatives, 13108 Сен-Поль-ле-Дюранс, Франция
² Лаборатория физики реакторов и поведения систем, Федеральная политехническая школа Лозанны, 1015 Лозанна, Швейцария
³ DES / IRESNE / DER / SPRC / LEPh, Commissariat à l’Energie Atomique et aux Energies Alternatives, 13108 Сен-Поль-ле-Дюранс, Франция

^* электронная почта: [email protected]

Поступило: 28 год апрель 2020 г.
Поступило в окончательной форме: 4 август 2020 г.
Принято: 21 год сентябрь 2020 г.
Опубликовано онлайн: 19 октября 2020 г.

Аннотация

Повышение безопасности ядерных реакторов требует постоянных усилий по пониманию фундаментальных физических величин, связанных с процессом деления. В нейтронных моделях динамика реактора покрывается кинетическими параметрами, чтобы характеризовать временное поведение нейтронной популяции, подверженной возмущениям.Передаточная функция реактора является аналогом этого временного описания в частотной области. Его можно измерить экспериментально с помощью анализа передаточной функции с помощью анализа шума или кинетической модуляции для изучения устойчивости реактора и кинетических параметров. В этой статье обобщены экспериментальные измерения передаточной функции реактора посредством кинетической модуляции. С самого начала исследований в области реакторной физики велась большая экспериментальная работа. Дан обзор различных экспериментальных схем и проведенных анализов.Также обсуждаются концепции системы модуляции. Текущая работа ограничена онлайн-контентом и внутренними архивами CEA Cadarache из-за трудностей с доступом к ссылкам, восходящим к 1950-м годам.

© Y. Jiang et al., Опубликовано EDP Sciences, 2020

Это статья в открытом доступе, распространяемая в соответствии с условиями лицензии Creative Commons Attribution License (https://creativecommons.org/licenses/by/4.0), которая разрешает неограниченное использование, распространение и воспроизведение на любом носителе при условии, что оригинальная работа правильно процитировано.

1 Введение

Понимание динамики реактора, которая определяется поведением нейтронной популяции в активной зоне, имеет решающее значение для эксплуатации и анализа безопасности ядерных реакторов. Когда реактор близок к критичности, так называемые реактивность и кинетические параметры могут быть определены как интегральные свойства всей активной зоны для описания временной эволюции нейтронной популяции, называемой приближением точечной кинетики (ПК), полученным из нейтрона. уравнение переноса [1].Вдохновленный разработкой систем управления, в рамках PK было разработано всестороннее понимание устойчивости реакторной системы, известное как анализ передаточной функции реактора (RTF) [2]. Практическое измерение этой передаточной функции в активной зоне реактора основывается на анализе Фурье с использованием методов нейтронного шума или методов модуляции.

Шум реактора, также известный как «шум котла», касается изменения мощности реактора, подверженного статистическим колебаниям из-за разветвления процессов деления [3–5] во время стабильной работы реактора.Следовательно, для измерения шума требуется несколько модификаций конфигурации сердечника. Тем не менее интерпретация экспериментальных данных сложна из-за наличия паразитных источников шума, например, эффектов вибрации и шума, создаваемого электронными устройствами.

Метод модуляции, напротив, вводит управляемую модуляцию мощности реактора. Кроме того, амплитуда модуляции, скорректированная в соответствии с планом эксперимента, позволяет преодолеть неопределенности из-за нежелательных источников шума, включая шум сваи [6]. Этот метод широко использовался при улучшении ядерных данных [7] благодаря точности данных. Система периодической модуляции реактивности или мощности источника, называемая модулятором, производит периодическое изменение мощности реактора. Измеренный RTF дает информацию о кинетических параметрах и величине модуляции, как будет показано в следующем разделе. Следовательно, если принять первое как известным, измеряется реактивность образцов. Обратное приложение, как измерение кинетических параметров, исследуется в различных приложениях с использованием известной модуляции [8].

Экспериментальные исследования метода модуляции впервые появились в 1950-х годах. Документировано значительное количество конструкций модулятора и методологий проведения экспериментов в активной зоне. В настоящее время в литературе можно найти гораздо меньше исследований модуляции. Тем не менее, метод активно используется и предложены новые возможности его применения [9]. Насколько известно авторам, за последние 10 лет было построено, испытано [10,11] и эксплуатировалось [12–16] несколько модуляторов.

В Службе экспериментальной физики, приборов и исследований безопасности (SPESI) CEA Cadarache в настоящее время разрабатывается новое устройство модуляции.Его цель — предложить гибкие, точные и высокопроизводительные возможности модуляции при одновременном удовлетворении повышенных требований безопасности для экспериментов в активной зоне.

Эта статья является частью проектных исследований, проведенных для такого нового устройства модуляции. Мы намерены подвести итоги экспериментальной работы, проведенной по определению RTF реакторов малой мощности и проектированию соответствующих модуляторов, для исследований в период с 1950-х по 2020 год. Учитывая диапазон, было бы почти невозможно дать исчерпывающий обзор.Таким образом, цитируемые работы выбраны как репрезентативные в экспериментальной методологии или в конструкциях модулятора. В разделе 2 представлены математические основы анализа RTF. В разделе 3 мы затем рассматриваем приложения экспериментальных исследований RTF. Обзор конструкций модулятора реактивности или источника приведен в разделе 4.

2 Теория

2.1 Точечная кинетическая модель

В ядерной системе временная эволюция популяции нейтронов N ( t ) и предшественников запаздывающих нейтронов C _i ( t ) описываются в приближении PK как [17] : (1)

Используемые параметры: реактивность ρ ( т ), мощность источника Q ( т ) и кинетические параметры: время генерации мгновенных нейтронов Λ ( с ), фракции запаздывающих нейтронов β _i и соответствующие константы распада λ _i (s ⁻¹ ) для группы предшественников i в приближении группы n .

Модель PK может быть представлена ​​как система с линейным инвариантом во времени (LTI), показанная на рисунке 1. Такая система характеризуется в частотной области передаточной функцией: отношением между комплексной амплитудой выходного сигнала и входного сигнала системы.

Эффекты обратной связи сначала будут считаться незначительными при выводе функции передачи нулевой мощности (ZPTF). Это справедливо для реакторов, работающих на малой мощности (количество будет зависеть от типа топлива) или реакторов нулевой мощности (ZPR).

2.2 Вывод передаточной функции реактора нулевой мощности

Применяя преобразование Лапласа к небольшим возмущениям ρ ( t ) = ρ ₀ + δρ ( t ) начального установившегося состояния (т.е. критического или подкритического), получается ZPTF [18] : (2)

Начальное состояние соответствует гипотезе начального устойчивого состояния.Переменная s обозначает комплексную переменную с единицами s ^-1 .

Аналогичный вывод для возмущения источника нейтронов дает передаточную функцию источника [19]. Обратите внимание, что он отличается от ZPTF константой нормировки Λ ∕ N ₀ : (3)

2.3 Передаточная функция реактора с эффектами обратной связи

ZPTF характеризует ядерную систему без эффектов обратной связи, которая является системой с «разомкнутым контуром» по аналогии с теорией управления.При правильном мультифизическом взаимодействии с PK, энергетический реактор можно рассматривать как систему с «замкнутым контуром», и RTF становится: (4)

, где H ( s ) — функция передачи обратной связи мощности к реактивности для учета температурных эффектов.

RTF с обратной связью может быть измерен с помощью тех же или подобных экспериментов по модуляции (которые будут подробно описаны в разделе 4), что и ZPTF, который определяется для конфигурации с низким энергопотреблением. Знание этих двух передаточных функций дает оценку H ( s ) на основе экспериментальных результатов с использованием уравнения (4). H ( s ) определяется скорее аналитически с помощью термомеханических моделей, чем измеряется экспериментально. Таким образом, эксперименты по модуляции позволяют проверять аналитические модели, чтобы их можно было применять к исследованиям работы и устойчивости реакторов, а также расширить их до системного анализа атомных электростанций. Заинтересованным читателям отсылаем к [20–22].

2.4 Экспериментальное рассмотрение

Эксперименты по модуляции проводятся с введением периодической реактивности или модуляции источника с угловой частотой ω (рад с ^-1 ).Результирующая частотная характеристика реактора выражается заменой комплексной переменной s в G ( s ) на jω : (5)

, где j ² = −1 и (6) (7)

Для интерпретации экспериментальных данных используются амплитуда и фаза arg [ G ( jω )] ZPTF. Пример их профилей показан на рисунке 2, где данные запаздывающих нейтронов взяты из набора данных Keepin [23], Λ = 25 мкс для легководного реактора (LWR) и Λ = 1000 мкс для тяжелого реактора. водяной реактор (HWR).В [24] подробно обсуждается вклад мгновенных и запаздывающих нейтронов в амплитуду и фазовый отклик.

Экспериментально наблюдаемая — это зарегистрированный сигнал нейтронного детектора, который позволяет сделать вывод о временной эволюции уровня потока нейтронов в активной зоне. Амплитуда и фаза ZPTF оцениваются как: (8) (9)

Как показано в уравнении (8), анализ измерения амплитуды ZPTF требует нормализации по начальной нейтронной заселенности и амплитуде модуляции реактивности перед прямым сравнением с теоретическими значениями.Для этого обязательна калибровка амплитуды модуляции. Напротив, фазовая задержка между входной модуляцией и выходом не зависит от амплитуды, как показано уравнением (9).

Следует отметить, что значение δρ ( jω ) должно быть выведено из параметра x ( jω ) или, в конечном итоге, из комбинации нескольких параметров. x ( jω ) определяет возмущение, приложенное к реактору (например, механическое движение, обсуждаемое в разд. 4), генерирующий модуляцию эффекта реактивности. δρ ( jω ) и x ( jω ) не обязательно имеют одинаковое поведение в частотной области с точки зрения амплитуды или фазы. Следовательно, калибровка или оценочная взаимосвязь («передаточная функция») между ними важны для анализа RTF.

Эксперимент обычно проводится по крайней мере с одним детектором нейтронов вне активной зоны (например, камеры деления, ионизационные камеры), так что приближение PK остается действительным при измерениях.Детекторы, расположенные на разном расстоянии от модулятора, могут регистрировать разные частотные характеристики по амплитуде или фазе. Следовательно, с помощью комбинации нескольких детекторов, в активной зоне или вне активной зоны, исследование может быть расширено для изучения пространственных кинетических эффектов.

Некоторые постоянные времени флуктуирующих явлений в ядерных реакторах с легководным замедлителем суммированы в таблице 1. Измерение ZPTF или RTF в определенном диапазоне частот дало бы динамический отклик реактора, вызванный соответствующим явлением, когда возмущение мало, так что реактор можно рассматривать как систему LTI.Различия в порядке величины этих явлений предполагают интерес к проведению экспериментов по модуляции (i) на низкой частоте (от ~ мГц до ~ Гц) для измерения динамики запаздывающих нейтронов и теплогидравлических эффектов; (ii) на высокой частоте (до ~ кГц) для быстрых нейтронных и пространственных эффектов.

Постоянные времени флуктуационных явлений в легководных реакторах (по [25]).

3 Обзор измерения передаточной функции реактора

Экспериментальное определение RTF в рамках данной работы основано на обнаружении изменений мощности реактора во время периодической модуляции реактивности или мощности источника. В этом разделе дается исторический обзор экспериментов по модуляции для измерения RTF.

3.1 Исследования до 1980-х годов

Анализ передаточной функции широко применялся в первые годы (1950–1980) исследований в области физики реакторов.В литературе можно найти большое количество исследований по определению ZPTF. Они проводились либо на ЗПР, либо на энергетических реакторах маломощной конфигурации. В литературе встречаются конференции, посвященные исключительно этой теме, в течение 1960-х годов [8,26,27].

Первоначальной мотивацией было исследовать анализ устойчивости реактора или обнаружение аномалий, таких как эффекты обратной связи, наклон потока или кипение. Впервые такого рода анализ был проведен в 1952 г. путем возвратно-поступательного движения регулирующего стержня на КП-2 [6], а затем применен к различным типам исследовательских реакторов.

В ряде работ этого периода изучались измерения кинетических параметров при нулевой мощности [28–34]. Измеренные ZPTF сравнивались с аналитическим с выбранным набором кинетических параметров или, альтернативно, использовались для оценки кинетических параметров, представляющих интерес в данном реакторе. В работах по быстрым реакторам основное внимание уделялось времени генерации мгновенных нейтронов и постоянной мгновенного распада α = β ∕ Λ, в то время как в случае тепловых реакторов исследовалась общая фракция запаздывающих нейтронов или количество групп в модели ПК.Несколько авторов [35–38] обратились к наблюдаемым расхождениям между экспериментальными данными и теоретическими значениями, используя ранее оцененные наборы кинетических параметров. Однако нельзя сделать однозначный общий вывод из-за неточностей в экспериментальных данных, ограничений в системах сбора данных и вычислительных инструментах.

Для энергетических реакторов передаточные функции определялись с использованием двухэтапного подхода: сначала проводились измерения при нулевой мощности, а затем при последовательно большей мощности.Это позволило определить ZPTF и RTF мощности и, следовательно, обратную связь мощности к реактивности. Таким образом, измерения также способствовали аналитическому моделированию в теплогидравлике. Эти измерения задокументированы для частот от 1 мГц до 8 Гц [29,36,39,40], что согласуется с частотным диапазоном, представляющим интерес для теплогидравлических параметров (например, паросодержание, скорость потока).

В то время как общий подход к измерению передаточной функции предполагает поведение точечного реактора, в нескольких работах [41–44] исследуются пространственно-зависимые измерения передаточной функции в сравнении с аналитическими прогнозами.Эти исследования были основаны на разработке кода по пространственной кинетике реактора. Пространственные и спектральные эффекты учитываются с помощью уравнения диффузии нейтронов для многоэнергетических групп в многозональной модели реактора. Было показано, что для больших или слабосвязанных ядер измеренные ZPTF соответствовали пространственным кинетическим моделям и отличались от результатов ПК [17] при высокой частоте в отношении постоянной быстрого распада α , как показано на рисунке 3. Примечательно, что заявленные пространственно-зависимые передаточные функции были в основном измерены в системах, замедляемых или отражаемых тяжелой водой и графитом.Возможное объяснение — низкие значения α в этих системах, что позволяет намного легче наблюдать пространственные эффекты, чем LWR или быстрые реакторы. В работе [45] были сгенерированы две периодические модуляции, сдвинутые по фазе на 180 °, чтобы подчеркнуть возбуждение потоков пространственных мод при измерении ZPTF. Тем не менее, полное подавление основной моды было практически невозможно из-за ограничений механических приводов.

Энергетическая зависимость измерения передаточной функции зависит не только от поведения самого реактора, но и от процесса обнаружения.Однако в ранней литературе, посвященной экспериментам с модуляцией, к этой теме редко обращались. Вариации нейтронного спектра в непосредственной близости от детектора влияют на эффективность нейтронного детектора и, следовательно, на амплитуду ZPTF, особенно когда детектор находится близко к локализованной модуляции [46]. В недавней литературе можно найти несколько возможных методов учета этого воздействия для низкочастотных (менее α ) измерений. Один из подходов состоит в том, чтобы сравнить измерения, сделанные в разных положениях детектора, с использованием фазовой характеристики ZPTF, которая не зависит от эффективности детектора [47].[16] предполагает, что мнимая часть ZPTF показывает небольшую пространственную и спектральную зависимость от реакции ядра. Поэтому для сравнения можно выбрать произвольную нормировку, чтобы мнимые части измерений ZPTF были как можно ближе друг к другу.

3.2 После 1980 г.

В период с 1980 по начало двадцать первого века эта тема казалась отодвинутой на второй план. Количество работ по экспериментам с модуляцией значительно сократилось. За этот период можно процитировать лишь несколько ссылок [48–51]. Возможным объяснением этого наблюдения может быть уменьшение количества работающих ZPR. Успехи в разработке кода для моделирования физики реактора могут также сделать экспериментальные исследования модуляции менее привлекательными для определения параметров активной зоны.

Начиная с 2000 г., в литературе имеется несколько исследований модуляции, посвященных определению кинетических параметров, особенно параметров запаздывающих нейтронов [13–15,52–54]. Оценки кинетических параметров в основных библиотеках ядерных данных в основном полагаются на экспериментальные данные, а влияние недокументированной неопределенности и экспериментальных условий различных экспериментов трудно определить количественно. Несоответствия, наблюдаемые в библиотеках, привели к несогласованности в вычислении кинетической реакции реактора.Международные усилия по улучшению данных о запаздывающих нейтронах [55] могут быть частью мотивации новых экспериментальных работ по кинетической модуляции.

Поскольку упор был сделан на поведение запаздывающих нейтронов, была проведена довольно медленная модуляция (от 0,001 Гц до 2 Гц), которая была намного ниже по сравнению с более ранними исследованиями. Чтобы повысить точность полученных данных, требуется длительное время сбора данных в отношении периода модуляции. В соответствии с этим наблюдалась амплитуда модуляции порядка 1 цента для ограничения дрейфа мощности.Кроме того, методы цифровой обработки сигналов широко использовались на записанном входе модуляции для извлечения информации, содержащейся в большом количестве частотных гармоник. В этих работах был принят аналогичный подход к анализу данных: подгонка кинетических параметров проводилась на экспериментальных данных, а затем сравнивалась с расчетными значениями с наборами кинетических параметров из общих библиотек ядерных данных. Пример сравнения приведен на рисунке 4.

4 Обзор конструкции систем модуляции

4.1 Модуляция источника

Модуляции нейтронного источника в основном применялись в подкритических реакторах и системах, управляемых ускорителями, известных как методы импульсных источников нейтронов (PNS) [17].В эксперименте PNS периодические нейтронные импульсы вводятся в подкритическую систему и измеряются результирующие переходные процессы мощности. Хотя измерения обычно анализируются как временные ряды, Фурье-анализ экспериментов с ПНС также был найден в литературе [59,60]. Однако из-за искажения поведения ПК требуются пространственные поправки при высокой частоте модуляции источника. Другой подход к модуляции источника, использованный в работе [61], состоит в нейтронном источнике, соединенном с вращающимся диском нейтронного яда, который периодически модулирует интенсивность тепловых нейтронов, в то время как вклад при более высоких энергиях остается почти постоянным.Следует отметить, что модуляция источника не выполняется исключительно с использованием импульсов: непрерывная модуляция (например, синусоидальная) также технологически жизнеспособна [62]. Подробным обсуждениям и значительному количеству работ по этой теме посвящены [63–65].

Интенсивность источника в прошлых работах варьировалась от 10 ³ до 10 ¹⁴ нс ⁻¹ , а размер источника варьировался от нескольких сантиметров до метров, охватывая компактные герметичные нейтронные трубки [66–68] и бустеры [69, 70].В литературе упоминались коммерческие миниатюрные источники нейтронов, содержащие Cf-252 в герметичных оболочках. Спонтанное деление этого изотопа дает около 2,3 × 10 ⁶ нс ^–1 мк г ^–1 . В работах [71–73] использовались механические колебания компактных источников для измерения реактивности и кинетических параметров. Конкретные ядерные реакции могут быть использованы для генерации одноэнергетических нейтронов, например ⁷ Li (p, n) ⁷ Be (нейтроны с кэВ), ³ H (p, n) ³ He (нейтроны МэВ) , ² H (d, n) ³ He (2.5 МэВ нейтронов) и ³ H (d, n) ⁴ He (14 МэВ нейтронов). Нейтроны с непрерывным энергетическим спектром могут генерироваться с помощью линейных ускорителей электронов в результате взаимодействия тормозных фотонов с делящимися материалами.

4.2 Модулятор реактивности

Модулятор реактивности генерирует периодическое изменение реактивности активной зоны. Самой распространенной концепцией модулятора был так называемый свайный осциллятор [7]: изменение реактивности вызывается колебательным движением (например.грамм. линейное движение или вращение) материала образца для измерения его реакционной способности. Та же концепция использовалась и для измерений RTF.

4.2.1 Линейный модулятор

Было проведено множество экспериментов с модулятором с использованием осциллятора линейного движения по аналогии с вертикально расположенными топливными стержнями или регулирующими стержнями. Эксперименты с использованием существующих регулирующих стержней реактора для изучения его динамики относительно просто осуществить. Изменение реактивности достигается периодическим включением и извлечением осциллятора.Генерируемая модуляция зависит от скорости механического движения.

Линейное движение регулирующих стержней или предохранительных стержней, однако, обычно ограничивалось примерно 5 Гц. Локальное истощение потока, вызванное стержнем управления, влияет на достоверность приближения PK, и для анализа RTF требуются дополнительные поправки на пространственные эффекты [43,74]. В качестве альтернативы были спроектированы стержни генератора с низкой реактивностью, позволяющие точно регулировать эффекты реактивности. Популярной концепцией в этом аспекте является система, содержащая внешний неподвижный слой (статор) и внутренний подвижный слой.Статор состоит из нейтронного яда, который эффективно экранирует влияние тепловых нейтронов на внутренний слой. Таким образом, реактивность генератора сводится к минимуму, когда внутренний слой вложен в статор. Пример такой системы показан на рисунке 5, включая движущийся поршень (справа) и неподвижную втулку (слева). Различное относительное расположение нейтронно-поглощающей краски (гадолиний) в белом цвете имеет переменную величину реакционной способности (максимум до 5 pcm) из-за эффектов экранирования.

Система привода линейного осциллятора имеет сниженную способность для высокочастотного движения из-за структурной вибрации и ограничений в системе передачи. Следовательно, прерывистое псевдослучайное двоичное движение [15,38,51,75,76] является предпочтительным из-за высокой гибкости, которую оно предлагает экспериментальной установке. Этот вид движения управляется двоичной последовательностью, созданной с помощью детерминированного алгоритма, и имеет статистическое поведение, аналогичное истинной стохастической последовательности. Его богатый частотный спектр (большое количество гармоник) дает возможность одновременно измерять RTF на нескольких частотах благодаря правильной конструкции.Как показано на рисунке 6, можно использовать специальные алгоритмы для генерации двоичных последовательностей с желаемыми спектральными свойствами [51,77]. Было замечено, что использование линейных исполнительных механизмов искажает расчетный сигнал от прямоугольного до трапециевидного. При анализе Фурье необходимо было учитывать практическую форму входного модулирующего сигнала.

4.2.2 Поворотный модулятор

Механические колебания, вызванные линейным движением, также неизбежно влияют на измеряемую частотную характеристику, что привело к разработке поворотных модуляторов. По сравнению с линейными системами поворотные стержни предлагают гораздо больший диапазон рабочих частот, в то время как механическая приводная система остается простой и стабильной.Это представляло интерес для экспериментов с модуляцией в широкой полосе частот. Изменение реактивности может быть вызвано либо азимутальной асимметрией в геометрии или составе, либо через соединение ротор-статор с эффектом самозащиты. Несколько типичных концепций вращающегося стержня показаны на Рисунке 7. Частота модуляции реактивности обнаружена в литературе вплоть до 260 Гц [32], благодаря характеристикам вращающихся валов. Почти все эксперименты по модуляции проводились при постоянной скорости вращения, за исключением работы [40] в реакторе JRR-3 мощностью 10 МВт.Примечательно, что авторы применили псевдослучайное вращательное движение со скоростью до 70 рад / с ⁻¹ через самоэкранированный модулятор. Максимальная частота, которая намного ниже по сравнению с экспериментами с непрерывным вращением, может быть выбором для совместимости с приложениями, работающими от источника питания.

Что касается материала модулятора, наиболее часто используемыми ядами были кадмий и бор, как показано в таблице 2. В некоторых конструкциях модулятора нейтронный яд был объединен с замедляющим материалом для адаптации эффективности модуляции к спектру быстрых реакторов.В качестве конструкционного материала чаще всего выбирали алюминий из-за его прозрачности для нейтронов.

Соединение нескольких модуляторов в одном реакторе с целью расширения диапазона измеряемых частот и рабочих условий также изучалось в литературе [10,36]. Действительно, разделение низкочастотных / высокочастотных модуляций или экспериментов с низкой / высокой мощностью снижает требования к конструкции и безопасности над системой привода. На рис. 8 показана комбинация двух модуляторов, работающих в разных частотных диапазонах, которые недавно использовались в реакторе АКР-2 [11].Однако следует отметить, что перекрытие частотных диапазонов требовалось для анализа экспериментальных данных, записанных с различными модуляторами (имеющими разную силу замедления) в целом для определения RTF.

Типичный осциллятор с вращающимся стержнем, прошедший экспериментальные исследования.

4.3 Разные модуляторы

Концепции модулятора, альтернативные механическим движениям, также были предложены и исследованы в литературе. Конструкции основывались на особенностях конкретного типа реактора, поэтому они требовали меньше усилий при изменении конфигурации активной зоны, чем механические модуляторы. В реакторах бассейнового типа модуляция реактивности может быть произведена путем изменения уровня воды в активной зоне. В работе [81] предложена пневмосистема для колебания уровня воды в ЗПР с тяжелым водным замедлителем.Похожая концепция была испытана в реакторах CANDU [82], где легководные отсеки подвергались колебаниям для измерения кинетических параметров. В работе [83] был построен контур кипящей воды для определения передаточной функции между паросодержащей фракцией и расходом, причем последний периодически менялся. Однако эксперимент проводился вне очереди. Измеренная передаточная функция была связана с ZPTF для общей оценки RTF реакторов с кипящей водой. Тип исследовательского реактора, предназначенный для нейтронных времяпролетных экспериментов, можно найти в литературе [84].Этот так называемый импульсный реактор периодического действия имеет движущийся отражатель или топливный элемент, как показано на Рисунке 9.

Ссылки [86–88] обсуждают использование переменных магнитных полей или лазерного света в качестве системы контроля реактивности путем последовательной поляризации и деполяризации атомов. Это связано с большой спиновой зависимостью сечений рассеяния и захвата нейтронов. Нейтронные спиновые фильтры, следующие этому принципу, используются в приложениях фундаментальной физики [89]. Однако в области физики реакторов не было обнаружено ни одного экспериментального устройства, вероятно, из-за трудностей интеграции в реактор.

4.4 Калибровка модуляции

Как обсуждалось в разделе 2.4, анализ амплитуды RTF требует нормализации на основе амплитуды модуляции. Статические методы, такие как умножение источника [14] или нулевая реактивность с эталонным стержнем управления [32,33], требуют калибровки источника или стержня управления.Асимптотический период и методы обратной кинетики были выполнены несколькими авторами [18,30,34] для различных положений приращения модулятора, чтобы оценить зависящее от времени изменение реактивности во время работы модулятора на основе рассчитанных или ранее измеренных кинетических параметров. Другой подход, принятый в [13] для экспериментов с колебаниями в реакторе MINERVE, основан на нейтронном моделировании для расчета реактивности эталонных образцов (золота или легкой воды).

Отмечено, что методика калибровки реактивности не всегда документировалась в литературе.Среди задокументированных методов отмечается, что в большинстве подходов к калибровке оценка реактивности основывалась на комбинации экспериментальных и расчетных данных. В самом деле, реактивность не является непосредственно экспериментально наблюдаемой, а является расчетной величиной, которую можно либо оценить при моделировании, либо вывести из кинетических измерений посредством знания кинетических параметров. Следовательно, неопределенности и систематические ошибки, связанные с произвольным выбором кинетических параметров, трудно определить количественно.Возможная экспериментальная процедура для преодоления этой трудности, предложенная в [90], заключается в экспериментальном определении всех кинетических параметров экспериментально и целостно (например, путем подгонки параметров кинетических экспериментальных данных).

5 Заключительные замечания

Кинетический эксперимент, основанный на модуляции реактивности или источника, может быть проанализирован в частотной области с помощью модели передаточной функции реактора. Были разработаны системы модуляции реактивности и источника, и в течение 1950-х и 1970-х годов интенсивно проводились эксперименты по модуляции.Первоначальной мотивацией было изучение устойчивости системы управления реактором. Затем были предприняты усилия по определению кинетических параметров реактора. Несколько авторов также исследовали пространственно-зависимые эффекты в измеренной передаточной функции относительно положения детектора. С 1980 г. подобные экспериментальные исследования стали редкостью. Отсутствие производительности электронных систем и вычислительной мощности ранних исследований ограничивало качество анализа экспериментальных данных, а связанная с этим неопределенность не была хорошо задокументирована.

Модуляторы были разработаны для адаптации к конкретному интересующему реактору и применению. Они показали разные формы и разные функциональные частотные диапазоны. Система модуляции реактивности с приводом от механического двигателя была наиболее распространенным вариантом конструкции в силу ее простоты и производительности.

Техника модуляции недавно привлекла к себе некоторое внимание. Технический прогресс по сравнению с ранними исследованиями открывает новые возможности для экспериментальных проектов.Прочная конструкция модулятора и система сбора данных позволят с высокой точностью измерить передаточную функцию для точной и надежной оценки кинетических параметров и пространственного кинетического моделирования. Высококачественные экспериментальные данные могут также способствовать валидации инновационных числовых инструментов, которые в настоящее время разрабатываются, для улучшения анализа безопасности и оперативного наблюдения за ядерными реакторами.

Отчет о вкладе автора

Ю. Цзян провел обзор литературы и написал рукопись.Б. Жесло и П. Леконт придумали первоначальную идею. Б. Жесло, В. Ламиранд и П. Леконт поощряли исследование и отвечали за общее руководство и планирование. Все авторы предоставили критические отзывы и анализ рукописи.

Список литературы

1. Дж. Дорнинг, в «Ядерная вычислительная наука: обзор столетия», под редакцией Я. Азми, Э. Сартори (Springer Science & Business Media, 2010), гл. 8. С. 375–458. [CrossRef] [Google ученый]
2. Д.Л. Хетрик, Динамика ядерных реакторов (Издательство Чикагского университета, 1971) [Google ученый]
3. М. Уильямс, Случайные процессы в ядерных реакторах (Пергамон, 1974). [Google ученый]
4. Р.Угриг, М. Оганян, Псевдослучайная пульсация подкритических систем, в Neutron Noise, Waves, and Pulse Propagation (Комиссия по атомной энергии США, 1967) [Google ученый]
5. Р. Уриг, Методы случайного шума в системах ядерных реакторов (The Ronald Press Company, 1970) [Google ученый]
6. Дж.М. Харрер, Р.Э. Боярин, Д. Круков, Nucleonics (1952) [Google ученый]
7. У. Фоэлл, Измерение реактивности малых образцов в ядерных реакторах (Американское ядерное общество, 1972). [Google ученый]
8. Дж.А. ДеШонг, Tech. респ., Аргоннская национальная лаборатория, 1960 г. [Google ученый]
9. К. Демазьер, П. Винай, М. Хурсин, С. Коллиас, Дж. Херб, Обзор проекта CORTEX, в Procedings of PHYSOR 2018: Reactor Physics Paving the Way to More Efficient Systems (2018), 754316, pp.2971–2980 [Google ученый]
10. С. Хюбнер, К. Ланге, В. Липпманн, А. Уртадо, Генерация высокоточных данных для проверки вычислительных средств анализа сигналов реактора Учебный реактор AKR-2 Технического университета Дрездена (2018) [Google ученый]
11. В.Ламиранд, А. Райс, С. Хюбнер, К. Ланге, Дж. Похлус, У. Паку, К. Поль, О. Пакари, П. Фрайтаг, Д. Годат и др., Эксперименты по нейтронному шуму в AKR- — 2 и реакторы CROCUS для европейского проекта CORTEX, in Proceedings of ANIMMA2019 (Порторож, 2019), стр. 7 [Google ученый]
12. Б.Geslot, A. Gruel, P. Walczak, P. Leconte, P. Blaise, Ann. Nucl. Энергия 108, 268–276 (2017) [CrossRef] [Google ученый]
13. Э.Gilad, O. Rivin, H. Ettedgui, I. Yaar, B. Geslot, A. Pepino, J. Di Salvo, A. Gruel, P. Blaise, J. Nucl. Sci. Technol. 52, 1026–1033 (2015). [CrossRef] [Google ученый]
14. С.Михалек, С. Тево, Г. Фаркаш, Й. Хайк, В. Слугень, Й. Ратай, А. Колрос, Progr. Nucl. Энергия 52, 735–742 (2010) [CrossRef] [Google ученый]
15. Л.Ли, М. Зеллер, Дж. Чоу, Б. Сур, В. Ангел, Б. ван дер Энде, Дж. Атфилд, Н. Ли, CNL Nucl. Ред. 1–10 (2016) [Google ученый]
16. В.Н. Ангел, Л. Ли, Дж. Э. Атфилд, Л. Яраскович, Б. Сур, Анн. Nucl. Энергия 147, (2020) [CrossRef] [Google ученый]
17. К.О. Отт, Р.Дж. Нойхольд, Введение в динамику ядерных реакторов (Американское ядерное общество, 1985) [Google ученый]
18. Б.А. Бейкер, доктор философии диссертация, Государственный университет Айдахо (2013) [Google ученый]
19. Р.Баржон, Physique des réacteurs nucléaires (Институт ядерных наук, 1993) [Google ученый]
20. Э. Гифтопулос, в «Технология безопасности ядерных реакторов» (1964) [Google ученый]
21. Э.Гифтопулос, Представление передаточной функции атомных электростанций, в конференции по измерениям передаточной функции и анализу устойчивости реактора (1960) [Google ученый]
22. Э. Оуэн, Комбинированный анализ реактора и энергетической системы для реактора с кипящей водой, в конференции по измерениям передаточной функции и анализу устойчивости реактора (1960) [Google ученый]
23. ГРАММ.Р. Кипин, Т.Ф. Виметт, Р. Zeigler, Phys. Ред. 107, 1044–1049 (1957). [CrossRef] [Google ученый]
24. Я.Pázsit, Ann. Nucl Energy 23, 407–412 (1996). [CrossRef] [Google ученый]
25. Л.Кемени Г. Фундаментальные аспекты случайных процессов и флуктуационных явлений в реакторах деления // Нейтронный шум, волны и распространение импульсов (1967). [Google ученый]
26. Р. Уриг, Нейтронный шум, волны и распространение импульсов (Комиссия по атомной энергии США, 1967) [Google ученый]
27. W.Дютре, Статистические методы экспериментальной кинетики реактора и связанные с ними методы (Петтен, 1968). [Google ученый]
28. К. Гриффин, Дж. Дж. Lundholm, Tech. респ., Североамериканская авиация (1959) [Google ученый]
29. А.Бейкер, Испытания осцилляторов в британских быстрых реакторах, на Конференции по измерениям передаточной функции и анализу устойчивости реакторов (1960) [Google ученый]
30. Р. Корди, Измерение и анализ передаточной функции KEWB с помощью методов модуляции реактора, в конференции по измерениям передаточной функции и анализу устойчивости реактора (1960) [Google ученый]
31. М.Петрович, В. Маркович, Д. Обрадович, А. Кочич, Л. Великович, С. Йованович, Tech. представитель, Институт Бориса Кидрича Nucl. Sci. (1965) [Google ученый]
32. C.L. Cowan, Tech. представитель Калифорнийского университета в Беркли (1965 г.) [Google ученый]
33. Э.Уокер, Нейтронный осциллятор для изучения кинетических явлений в реакторе в O.S.U. Ядерный реактор (1967) [Google ученый]
34. А. Джебб, Ph.D. дипломная работа, Императорский колледж науки и технологий (1973) [Google ученый]
35. Ю.Ли, доктор философии дипломная работа, Университет штата Канзас (1964 г.) [Google ученый]
36. А. Кликман, Р. Хорн, Х. Уилбер, Tech. представитель, Atomic Power Development Associates, INC. (1967) [Google ученый]
37. Т.К. Чан, доктор философии дипломная работа, Университет штата Айова (1971 г.) [Google ученый]
38. К.Дж. Сердула, Дж.Д. Кендалл, П.М. Клотье, К. [Google ученый]
39. W.К. Липински, Анализ устойчивости EBWR, на Конференции по измерениям передаточной функции и анализу устойчивости реактора (1960) [Google ученый]
40. M. Hara, H. Usui, Y. Fujii, N. Suda, J. Nucl. Sci. Technol. 5, 79–85 (1968) [CrossRef] [Google ученый]
41. П.Т. Ханссон, Л. Foulke, Nucl. Sci. Англ. 17, 528–533 (1963) [CrossRef] [Google ученый]
42. Р.Дж. Джонсон, доктор философии дипломная работа, Технологический институт Джорджии, 1966 г. [Google ученый]
43. G. Saji, Nucl. Sci. Англ. 32, 93–100 (1968) [CrossRef] [Google ученый]
44. Д.Н. Бриджес, канд. дипломная работа, Технологический институт Джорджии, 1970 г. [Google ученый]
45. Х. Хайндс, Ф. Макдоннелл, Д. Уокер, Tech. представитель, Atomic Energy of Canada Limited, Чок-Ривер, Онтарио, 1972 г. [Google ученый]
46. О.В. Пакари, к.э.н. диссертация, Федеральная политехническая школа Лозанны, 2020 г., https://infoscience.epfl.ch/record/277921 [Google ученый]
47. П. Леконт, П. Арчиер, К. Де Сен-Жан, Р. Диниз, А. душ Сантуш, Л. Фаутра, Д. Фолиньо, Б. Жесло, Э.Гилад, П. Тамагно и др., Последовательная оценка групповых констант и ковариаций запаздывающих нейтронов для 235 U и 238 U с использованием комбинации микроскопических и макроскопических данных, в PHYSOR 2018 (Канкун, Мексика, 2018) [Google ученый]
48. Ю.Ямане, К. Танака, К. Нишина, Х. Тамагава, Nucl. Sci. Англ. 76, 232–245 (1980) [CrossRef] [Google ученый]
49. Т.Sanda, M. Makido, H. Otani, K. Sano, S. Tamura, T. Sandat, M. Makidot, H. Otanp, K. Sanot, J. Nucl. Sci. Technol. 20. С. 199–212 (1983). [CrossRef] [Google ученый]
50. Ф.Zheng, W. Mansfield, Ann. Nucl. Энергия 9, (1982) [CrossRef] [Google ученый]
51. W.Д. Роудс, Р.В. Фюрстенау, Х.А. Ларсон, Nucl. Technol. 130, 145–158 (1999) [CrossRef] [Google ученый]
52. А.Hainoun, I. Khamis, Nucl. Англ. Des. 195, 299–305 (2000). [CrossRef] [Google ученый]
53. Ю.Едваб, И. Рейсс, Определение источника запаздывающих нейтронов в частотной области на основе измерений колебаний в котле, в Proceeding of PHYSOR-2006 (2006), стр. 1–9, http://mat Mathematicsandcomputation.cowhosting.net/PHYSOR -2006 / B073.pdf [Google ученый]
54. П.Leconte, P. Archier, C. De Saint Jean, R. Diniz, A. Dos Santos, L. Fautrat, D. Foligno, B. Geslot, E. Gilad, P. Tamagno et al., Ann. Nucl. Энергия 139, 107250 (2020) [CrossRef] [Google ученый]
55. Д.Фолиньо, доктор философии диссертация, Университет Экс-Марсель (2019) [Google ученый]
56. Д. Браун, М. Чедвик, Р. Капоте и др., Nucl. Таблицы данных 148, 1–142 (2018) [CrossRef] [Google ученый]
57. К.Сибата, О. Ивамото, Т. Накагава, Н. Ивамото, А. Ичихара, С. Куниеда, С. Чиба, К. Фурутака, Н. Отука, Т. Осава и др., J. Nucl. Sci. Technol. 48, 1–30 (2011) [CrossRef] [Google ученый]
58. О.Cabellos, F. Alvarez-Velarde, M. Angelone, C.J. Diez, J. Dyrda, L. Fiorito, U. Fischer, M. Fleming, W. Haeck, I. Hill et al., EPJ Web Conf. 146, 4–9 (2017) [CrossRef] [Google ученый]
59. А.Сакон, К. Хашимото, В. Сугияма, Х. Танинака, Ч. Пён, Т. Сано, Т. Мисава, Х. Унесаки, Т. Осава, J. ​​Nucl. Sci. Technol. 50, 481–492 (2013) [CrossRef] [Google ученый]
60. М.Carta, A. D’Angelo, Nucl. Sci. Англ. 133, 282–292 (1999) [CrossRef] [Google ученый]
61. В.Раевск, Дж. Горовиц, Tech. представитель, Commissarit à l’énergieatomique (1955) [Google ученый]
62. C.W. Elenga, O. Reifenschweiler, Генерация нейтронных импульсов и модулированных нейтронных потоков с запаянными нейтронными трубками, в Pulsed Neutron Research (1965) [Google ученый]
63. Дж.Э. Гэротерс, в трудах второго симпозиума по применению методов импульсных источников нейтронов (Беркли, Калифорния, 1958 г.) [Google ученый]
64. Импульсные нейтронные исследования, в трудах симпозиума по импульсным нейтронным исследованиям, под редакцией Д.Настасия-Скотти, М. БРАУН (МАГАТЭ, Карлсруэ, 1965), т. 1, ISSN 19450699 [Google ученый]
65. Импульсные нейтронные исследования, в материалах симпозиума по импульсным нейтронным исследованиям, под редакцией Д. Настасиа-Скотти, М. БРАУН (МАГАТЭ, Карлсруэ, 1965), т.2, https://inis.iaea.org/search/search.aspx?orig_q=RN:44078830 [Google ученый]
66. J.K. Хейвуд, И. Робертсон, К. Бодди, Дж. Радиоанал. Chem. 1979. Т. 48. С. 117–124. [CrossRef] [Google ученый]
67. Т.П. Лу, доктор философии дипломная работа, Калифорнийский университет, Беркли, 2000 г. [Google ученый]
68. J.M. Elizondo-Decanini, D. Schmale, M. Cich, M. Martinez, K. Youngman, M. Senkow, S. Kiff, J. Steele, R. Goeke, B. Wroblewski et al., IEEE Trans. Plasma Sci.40, 2145–2150 (2012). [CrossRef] [Google ученый]
69. А.Billebaud, R. Brissot, C. Le Brun, E. Liatard, J. Vollaire, Progr. Nucl. Энергия 49, 142–160 (2007) [CrossRef] [Google ученый]
70. В.Бекарес, Д. Вильямарин, М. Фернандес-Ордоньес, Э.М. Гонсалес-Ромеро, К. Берглоф, В. Бурнос, Ю. Фоков, С. Мазаник, И. Серафимович, Ann. Nucl. Энергия 53, 40–49 (2013) [CrossRef] [Google ученый]
71. W.Редман, М. Бретчер, Tech. респ., Аргоннская национальная лаборатория (1966) [Google ученый]
72. Э. Гринспен, К.Б. Cady, J. Nucl. Энергия 24, 529–550 (1970) [CrossRef] [Google ученый]
73. Э.Greenspan, J. Nucl. Энергия 27, 129–138 (1973) [Google ученый]
74. L. Habegger, C. Hsu, Tech. респ., Аргоннская национальная лаборатория (1971) [Google ученый]
75. Т.E. Stern, A. Blaquiere, J. Valat, J. Nucl. Энергия A / B 16, 499–508 (1962). [CrossRef] [Google ученый]
76. Р.E. Uhrig, J. Nucl. Энергия. Части A / B 18, 27–28 (1964) [CrossRef] [Google ученый]
77. М.Бакнер, доктор философии дипломная работа, Университет Теннесси, 1970 г. [Google ученый]
78. Дж. М. Харрер, Дж. Бекерли, Справочник по контрольно-измерительным приборам ядерных реакторов (Управление информационных служб, 1973) [CrossRef] [Google ученый]
79. Дж.Г. Лундхольм, Э. Р. Мейз, К. В. Гриффин, Tech. представитель, Atomics International (1960), https://catalog.hathitrust.org/Record/100
    9 [Google ученый]
80. А.А. Вассерман, доктор философии дипломная работа Массачусетского технологического института (1962 г.) [Google ученый]
81. Д.Бабала, Измерение δρ ∕ δh в реакторе с водяным замедлителем с помощью метода колеблющегося уровня замедлителя, в Симпозиуме по экспоненциальным и критическим экспериментам (1964) [Google ученый]
82. К. Демазьер, О. Глёклер, Оперативное определение мгновенной доли нейтронных детекторов в активной зоне реакторов CANDU, в Proceedings of PHYSOR 2004 (2004). [Google ученый]
83. С.Зиви, Р. Райт, Измерения передаточной функции мощности-пустоты в смоделированном канале теплоносителя замедлителя SPERT IA, в конференции по измерениям передаточной функции и анализу устойчивости реактора (1960) [Google ученый]
84. Шабалин Э. Быстрые импульсные и импульсные реакторы (Пергамон, 1979). [Google ученый]
85. Ю.Н. Пепелышев, Анн. Nucl. Энергия 35, 1301–1305 (2008) [CrossRef] [Google ученый]
86. В.Орлов В., Казаченков Ю. Влияние магнитного поля на диффузию нейтронов и возможность магнитного управления реакторами (1972), Т. 33 [Google ученый]
87. Романов В., Атомная энергия. 68, (1990) [Google ученый]
88. W.Л. Виттемор, Непрерывно импульсный реактор TRIGA: интенсивный источник для эксперимента по рассеянию нейтронов, в ИГОРР-IV: Материалы четвертого совещания Международной группы по исследовательским реакторам (1996), стр. 140–156 [Google ученый]
89. ЧАС.Humblot, W. Heil, F. Tasset, D. Hoffmann, Physica B 241-243, 56–63 (1998) [Google ученый]
90. А. душ Сантуш, R.Y.R. Курамото, Р. Диниз, Р. Херес, Г.С. Де Андраде Э. Силва, М. Ямагути, Международная конференция по физике реакторов, 2008 г., PHYSOR 08 4, 2814–2821 (2008) [Google ученый]

Цитируйте эту статью как : Ифэн Цзян, Бенуа Гесло, Винсент Ламиран, Пьер Леконт, Обзор экспериментов по кинетической модуляции в ядерных реакторах малой мощности, EPJ Nuclear Sci.Technol. 6 , 55 (2020)

Все таблицы

Постоянные времени флуктуационных явлений в легководных реакторах (по [25]).

Типичный осциллятор с вращающимся стержнем, прошедший экспериментальные исследования.

Все цифры

проблема производительности | Сообщество SAP

У меня одна проблема, пользователь хочет увеличить его производительность, пожалуйста, помогите мне инициализировать и скажите, где вносить изменения и какие изменения должны быть сделаны там.

проблема:

ТАБЛИЦЫ: мачта, «Материал для связи со спецификацией

stko, «Заголовок спецификации

стпо, «Позиция спецификации

mara, «Материал Общие данные

makt, «Описание материалов

cdhdr.»Изменить заголовок документа

ТИП-БАССЕЙНЫ: слайс.

& —-

* И ЗАЯВЛЕНИЯ О КОНСТАНТАХ

& —-

КОНСТАНТЫ:

gc_x (1) ЗНАЧЕНИЕ ‘X’,

gc_topofpage ТИП slis_formname VALUE ‘TOP_OF_PAGE’,

gc_topofpage_bd ТИП slis_formname VALUE ‘TOP_OF_PAGE_BD’,

gc_drillrepo (10) ТИП c ЗНАЧЕНИЕ ‘DRILLREPO’,

gc_drillrepo_trans (15) ТИП c ЗНАЧЕНИЕ ‘DRILLREPO_TRANS’,

gc_e (1) ЗНАЧЕНИЕ ‘E’,

gc_zspe (4) ЗНАЧЕНИЕ ‘ZSPE’,

gc_ztem (4) ЗНАЧЕНИЕ ‘ZTEM’,

gc_add (5) ЗНАЧЕНИЕ «ДОБАВЛЕНО»,

gc_remove (7) ЗНАЧЕНИЕ ‘УДАЛЕНО’,

gc_mat (3) ЗНАЧЕНИЕ ‘MAT’,

gc_wrk (3) ЗНАЧЕНИЕ ‘WRK’,

gc_csv (3) ЗНАЧЕНИЕ ‘CSV’,

gc_cs03 (4) ЗНАЧЕНИЕ ‘CS03’,

gc_ic1 (4) ЗНАЧЕНИЕ ‘& IC1’.

* SMS152353 — Васимхан — 11 сентября 2007 г.

* Следующая константа комментируется, а вместо нее объявляется переменная

* имеют значение клиента во время выполнения, а не при жестком кодировании.

* Название по-прежнему предполагает, что это константа, так как не нужно вносить изменения во всех местах.

ДАННЫЕ:

gc_num (4).

СЦЕПИТЬ СИМАНД ‘M’ В gc_num.

* Завершить SMS 152353.

& —-

* И ЗАЯВЛЕНИЯ ВНУТРЕННЕЙ ТАБЛИЦЫ

& —-

* Внутренняя таблица содержит поля основного списка ALV

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_final ПРОИСХОДИТ 0,

мастерских LIKE mast-werks,

mtart КАК mara-mtart,

extwg КАК mara-extwg,

матнр LIKE mast-matnr,

maktx LIKE makt-maktx,

stlnr КАК mast-stlnr,

stlan LIKE mast-stlan,

stlal LIKE stko-stlal,

annam LIKE stko-annam,

андат КАК стко-андат,

aenam LIKE stko-aenam,

aedat LIKE mast-aedat,

tabkey КАК cdpos-tabkey,

fname КАК cdpos-fname,

chngind КАК cdpos-chngind,

value_old КАК cdpos-value_old,

utime КАК cdhdr-utime,

дисплей TYPE c,

comp_err ТИП c,

КОНЕЦ i_final.

ДАННЫЕ: i_final_new КАК СТАНДАРТНАЯ ТАБЛИЦА i_final СО СТРОКОЙ ЗАГОЛОВКИ.

* Внутренняя таблица содержит поля данных заголовка

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_stko ПРОИСХОДИТ 0,

stlty LIKE stko-stlty,

stlnr LIKE stko-stlnr,

stlal LIKE stko-stlal,

андат КАК стко-андат,

annam LIKE stko-annam,

aedat LIKE stko-aedat,

aenam LIKE stko-aenam,

КОНЕЦ иістко.

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_scr ПРОИСХОДИТ 0,

stlnr КАК mast-stlnr,

stlan LIKE mast-stlan,

stlal LIKE stko-stlal,

annam LIKE stko-annam,

aenam LIKE stko-aenam,

КОНЕЦ i_scr.

* Внутренняя таблица содержит поля с деталями позиции

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_stpo ПРОИСХОДИТ 0,

stlty КАК stpo-stlty,

stlnr КАК stpo-stlnr,

stlkn КАК stpo-stlkn,

стпоз КАК стпо-стпоз,

idnrk КАК stpo-idnrk,

maktx LIKE makt-maktx,

менге КАК стпо-менге,

майнс LIKE stpo-meins,

андат КАК стпо-андат,

annam LIKE stpo-annam,

эдат КАК stpo-aedat,

utime КАК cdhdr-utime,

аенам ЛАЙК стпо-аенам,

tabkey КАК cdpos-tabkey,

fname КАК cdpos-fname,

chngind КАК cdpos-chngind,

value_old КАК cdpos-value_old,

comp_err_desc (7) ТИП c,

КОНЕЦ i_stpo.

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_stpo1 ПРОИСХОДИТ 0,

stlty КАК stpo-stlty,

stlnr КАК stpo-stlnr,

stlkn КАК stpo-stlkn,

стпоз КАК стпо-стпоз,

idnrk КАК stpo-idnrk,

maktx LIKE makt-maktx,

менге КАК стпо-менге,

майнс LIKE stpo-meins,

андат КАК стпо-андат,

annam LIKE stpo-annam,

эдат КАК stpo-aedat,

utime КАК cdhdr-utime,

аенам ЛАЙК стпо-аенам,

tabkey КАК cdpos-tabkey,

fname КАК cdpos-fname,

chngind КАК cdpos-chngind,

value_old КАК cdpos-value_old,

comp_err_desc (7) ТИП c,

КОНЕЦ i_stpo1.

* Внутренняя таблица содержит поля вторичного списка

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_bomitem ПРОИСХОДИТ 0,

stlty КАК stpo-stlty,

stlnr КАК stpo-stlnr,

stlkn КАК stpo-stlkn,

стпоз КАК стпо-стпоз,

idnrk КАК stpo-idnrk,

maktx LIKE makt-maktx,

менге КАК стпо-менге,

майнс LIKE stpo-meins,

андат КАК стпо-андат,

annam LIKE stpo-annam,

эдат КАК stpo-aedat,

аенам ЛАЙК стпо-аенам,

utime КАК cdhdr-utime,

disp ТИП c,

tabkey КАК cdpos-tabkey,

fname КАК cdpos-fname,

fdesc LIKE dfies-fieldtext,

статус (9) ТИП c,

value_old КАК cdpos-value_old,

comp_err_desc (7) ТИП c,

КОНЕЦ i_bomitem.

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_chgbom ПРОИСХОДИТ 0,

объект, как cdhdr-objectid,

объектных классов LIKE cdhdr-objectclas,

чейндженр, как cdhdr-чейндженр,

tcode КАК cdhdr-tcode,

имя пользователя LIKE cdhdr-username,

udate КАК cdhdr-udate,

utime КАК cdhdr-utime,

КОНЕЦ и_чгбом.

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_chgbom1 ПРОИСХОДИТ 0.

ВКЛЮЧИТЬ СТРУКТУРУ cdpos.

ДАННЫЕ: КОНЕЦ i_chgbom1.

ДАННЫЕ: i_bomitem_field_desc ТАБЛИЦА ТИПОВ файлов со строкой заголовка.

* Объявление переменной

ДАННЫЕ: g_temp_matnr ТИП mara-matnr,

g_temp_stlnr ТИП mast-stlnr,

g_tabix КАК syst-tabix,

g_tmp_tabix LIKE syst-tabix,

g_objid КАК cdhdr-objectid,

g_tabkey КАК cdpos-tabkey,

g_mandt LIKE sy-mandt.

* Переменные Slis

ДАННЫЕ: gt_fieldtab ТИП slis_t_fieldcat_alv,

gt_fieldtab_bd TYPE slis_t_fieldcat_alv, «Подробная информация о позиции спецификации

gv_layout ТИП slis_layout_alv,

gv_topofpage ТИП slis_formname,

gv_topofpage_bd TYPE slis_formname, «Сведения о спецификации

gt_events ТИП slis_t_event,

gv_repname НРАВИТСЯ sy-repid.

* Внутренняя таблица содержит поля для добавления / удаления функций

ДАННЫЕ: НАЧАЛО i_temp_stpo ПРОИСХОДИТ 0,

stlty КАК stpo-stlty,

stlnr КАК stpo-stlnr,

idnrk КАК stpo-idnrk,

менге КАК стпо-менге,

майнс LIKE stpo-meins,

maktx КАК makt-maktx.

ДАННЫЕ: КОНЕЦ i_temp_stpo.

ДАННЫЕ: wa_temp_stpo LIKE LINE OF i_temp_stpo,

wa_stpo КАК СТРОКА i_stpo.

* Переменные проверки экрана

ДАННЫЕ: g_werks_l ТИП мачты,

г_веркс_х ТИП мачты,

г_мтарт_л ТИП мара-мтарт,

г_мтарт_х ТИП мара-мтарт,

g_extwg_l ТИП mara-extwg,

g_extwg_h ТИП mara-extwg.

& —-

* И ЭКРАН ВЫБОРА

& —-

НАЧАЛО ЭКРАНА ВЫБОРА БЛОКА b1 С НАЗВАНИЕМ КАДРА text-001.

ВАРИАНТЫ ВЫБОРА: s_werks ДЛЯ ОБЯЗАТЕЛЬНЫХ мачтовых работ,

s_mtart ДЛЯ ОБЯЗАТЕЛЬСТВА mara-mtart,

s_extwg ДЛЯ mara-extwg,

с_аедат ДЛЯ маст-эдат.

ЭКРАН ВЫБОРА КОНЕЦ БЛОКА b1.

& —-

* И ИНИЦИАЛИЗАЦИЯ

& —-

ИНИЦИАЛИЗАЦИЯ.

gv_repname = sy-repid.

ВЫПОЛНИТЬ initialize_fieldcat ИСПОЛЬЗУЯ gt_fieldtab.

ВЫПОЛНИТЬ build_eventtab ИСПОЛЬЗУЯ gt_events.

& —-

* И ПРОВЕРКА — ЭКРАН ВЫБОРА

& —-

НА ЭКРАНЕ ВЫБОРА НА s_werks.

ВЫПОЛНИТЬ f_validate_werks. «для аттестации завода

НА ЭКРАНЕ ВЫБОРА НА s_mtart.

ВЫПОЛНИТЬ f_validate_mtart. «для проверки типа материала

НА ЭКРАНЕ ВЫБОРА НА s_extwg.

& —-

* И НАЧАЛО ОТБОРА

& —-

НАЧАЛО ОТБОРА.

ВЫПОЛНИТЬ get_data.

& —-

* И КОНЕЦ ВЫБОРА

& —-

КОНЕЦ ВЫБОРА.

gv_topofpage = gc_topofpage.

ЕСЛИ НЕ i_final [], ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫПОЛНИТЬ f_display_alv.

ELSE.

СООБЩЕНИЕ s067 (zptf).

ENDIF.

& —-

* & Форма initialize_fieldcat

& —-

—-

—-

ФОРМА initialize_fieldcat ИСПОЛЬЗОВАНИЕ p_fieldtab ТИП slis_t_fieldcat_alv.

ДАННЫЕ: l_fieldcat ТИП slis_fieldcat_alv.

ОЧИСТИТЬ l_fieldcat.

l_fieldcat-tabname = ‘I_FINAL’.

l_fieldcat-fix_column = gc_x.

l_fieldcat-no_out = «О».

l_fieldcat-fieldname = «WERKS».

l_fieldcat-seltext_m = текст-007.

l_fieldcat-seltext_s = текст-007.

l_fieldcat-seltext_l = текст-008.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘MTART’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-010.

l_fieldcat-seltext_s = текст-011.

l_fieldcat-seltext_l = текст-012.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘MATNR’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-014.

l_fieldcat-seltext_s = текст-015.

l_fieldcat-seltext_l = текст-016.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘MAKTX’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-018.

l_fieldcat-seltext_s = текст-019.

l_fieldcat-seltext_l = текст-020.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘STLNR’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-022.

l_fieldcat-seltext_s = текст-023.

l_fieldcat-seltext_l = текст-024.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘STLAN’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-026.

l_fieldcat-seltext_s = текст-027.

l_fieldcat-seltext_l = текст-028.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘STLAL’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-030.

l_fieldcat-seltext_s = текст-031.

l_fieldcat-seltext_l = текст-032.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘ANDAT’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-034.

l_fieldcat-seltext_s = текст-034.

l_fieldcat-seltext_l = текст-035.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘ANNAM’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-037.

l_fieldcat-seltext_s = текст-037.

l_fieldcat-seltext_l = текст-038.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘AEDAT’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-040.

l_fieldcat-seltext_s = текст-041.

l_fieldcat-seltext_l = текст-042.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘AENAM’.

l_fieldcat-seltext_m = текст-044.

l_fieldcat-seltext_s = текст-045.

l_fieldcat-seltext_l = текст-046.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

l_fieldcat-fieldname = ‘COMP_ERR’ (047).

l_fieldcat-seltext_m = текст-048.

l_fieldcat-seltext_s = текст-049.

l_fieldcat-seltext_l = текст-050.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat К p_fieldtab.

ENDFORM. «initialize_fieldcat

& —-

* & Форма build_eventtab

& —-

—-

—-

ФОРМА build_eventtab ИСПОЛЬЗОВАНИЕ p_events TYPE slis_t_event.

ДАННЫЕ: ls_event ТИП slis_alv_event.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА ‘REUSE_ALV_EVENTS_GET’

ЭКСПОРТ

i_list_type = 0

ИМПОРТ

et_events = p_events.

ПРОЧИТАТЬ ТАБЛИЦУ p_events С КЛЮЧОМ name = slis_ev_top_of_page

INTO ls_event.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

ПРИЛОЖЕНИЕ ls_event К p_events.

ENDIF.

ENDFORM. «build_eventtab

& —-

* & Форма build_comment

& —-

—-

—-

ФОРМА build_comment ИСПОЛЬЗУЯ p_heading.

ENDFORM.»build_comment

& —-

* & Форма наверху_страницы

& —-

—-

ФОРМА top_of_page.

ДАННЫЕ: l_list_comm TYPE slis_t_listheader, «введите комментарий к списку

l_list_comment LIKE l_list_comm «таблица комментариев списка

С ЛИНИЕЙ ЖАТКИ.

l_list_comment-typ = текст-002.

l_list_comment-info = текст-003. »Заголовок отчета

ПРИЛОЖЕНИЕ l_list_comment К l_list_comm.

ОЧИСТИТЬ l_list_comment-info.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА ‘REUSE_ALV_COMMENTARY_WRITE’

ЭКСПОРТ

it_list_commentary = l_list_comm.

ENDFORM. «top_of_page

& —-

* & Форма get_data

& —-

—-

—-

ФОРМА get_data.

SELECT t _{werks r} mtart r _{extwg t} matnr x _{maktx t} stlnr t ~ stlan

В ТАБЛИЦУ i_final

ОТ mara AS r

INNER JOIN makt AS x ON r _{matnr = x} matnr

Мачта ВНУТРЕННЕГО СОЕДИНЕНИЯ AS t ON x _{matnr = t} matnr

ГДЕ НАЧАТЬ В с_мтарт

И r ~ extwg В s_extwg

И ТОЧКИ В С_ВЕРКАХ

И x ~ spras = gc_e.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

ОЧИСТИТЬ i_final_new.

i_final_new [] = i_final [].

СОРТИРОВАТЬ i_final_new ПО stlnr.

УДАЛИТЬ СМЕЖНЫЕ ДУБЛИКАТЫ ИЗ i_final_new СРАВНЕНИЕ stlnr.

ENDIF.

* /// начало

SELECT objectid objectclas changenr tcode имя пользователя udate utime

В ТАБЛИЦУ i_chgbom

ИЗ cdhdr

ГДЕ objectclas = ‘STUE’

И tcode = ‘CS02’

И удате В с_аедат.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

СОРТИРОВАТЬ i_chgbom ПО objectid по возрастанию udate по убыванию utime по убыванию.

ENDIF.

ЕСЛИ НЕ i_chgbom [] ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ * ИЗ cdpos

В ТАБЛИЦУ i_chgbom1

ДЛЯ ВСЕХ ЗАПИСЕЙ В i_chgbom

ГДЕ объектный класс EQ i_chgbom-objectclas

И объектный эквалайзер i_chgbom-objectid

И чейндженр EQ i_chgbom-changenr.

ENDIF.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

СОРТИРОВАТЬ i_chgbom1 ПО objectid ASCENDING tabkey ASCENDING changenr DESCENDING.

ENDIF.

* /// конец

* SMS152353 — Васимхан — 11 сентября 2007 г.

* Следующий оператор Select прокомментировал и добавил новые измененные операторы для повышения производительности.

*

ЕСЛИ i_final_new [] НЕ НАЧАЛЬНЫЙ.

ВЫБЕРИТЕ _{stlty a} stlnr _stlal и _annam aedat a ~ aenam

ОТ СТКО АС

В ТАБЛИЦУ i_stko

ДЛЯ ВСЕХ ЗАПИСЕЙ В i_final_new

ГДЕ a ~ stlty = ‘M’

И a ~ stlnr = i_final_new-stlnr.

SELECT p _{stlty p} stlnr p _{stlkn p} stpoz p _{idnrk m} maktx p _{menge p} meins p _{andat p} annam p _{aedat p} aenam

ОТ СТПО АС п

ВНУТРЕННИЙ СОЕДИНИТЕЛЬ makt AS m

ON p _{idnrk = m} matnr

В СООТВЕТСТВУЮЩИЕ ПОЛЯ ТАБЛИЦЫ i_stpo

ДЛЯ ВСЕХ ЗАПИСЕЙ В i_final_new

ГДЕ p ~ stlty = ‘M’

И p ~ stlnr = i_final_new-stlnr

И m ~ spras = gc_e.

ENDIF.

ПЕТЛЯ НА i_final.

ОЧИСТИТЬ g_tabix.

g_tabix = sy-tabix.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_stko С КЛЮЧОМ stlnr = i_final-stlnr.

IF sy-subrc EQ 0.

i_final-stlnr = i_stko-stlnr.

i_final-stlal = i_stko-stlal.

i_final-annam = i_stko-annam.

i_final-andat = i_stko-andat.

i_final-aenam = i_stko-aenam.

i_final-aedat = i_stko-aedat.

СЦЕПИТЬ gc_num i_final-stlnr В g_objid.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_chgbom С КЛЮЧОМ objectid = g_objid.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

i_final-aenam = i_chgbom-имя пользователя.

i_final-aedat = i_chgbom-udate.

i_final-utime = i_chgbom-utime.

i_final-display = gc_x.

ENDIF.

ENDIF.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА «CONVERSION_EXIT_ALPHA_OUTPUT»

ЭКСПОРТ

ввод = i_final-matnr

ИМПОРТ

вывод = i_final-matnr.

ИЗМЕНИТЬ i_final ИНДЕКС g_tabix.

КОНЕЦ.

УДАЛИТЬ i_final WHERE display NE gc_x.

ОЧИСТИТЬ g_tabix.

ПЕТЛЯ НА i_final.

g_tabix = sy-tabix.

ЕСЛИ i_final-mtart = gc_zspe.

ОЧИСТИТЬ g_temp_matnr.

ВЫБРАТЬ ОДИН номер

INTO g_temp_matnr

ОТ mara КАК ВНУТРЕННЕЕ СОЕДИНЕНИЕ marc AS b

ON a _{matnr = b} matnr

ГДЕ a ~ mtart = gc_ztem

И a ~ extwg = i_final-extwg + 0 (4)

И b ~ werks = i_final-werks.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

ОЧИСТИТЬ g_temp_stlnr.

ВЫБРАТЬ ОДИН номер

INTO g_temp_stlnr

ОТ мачты

ГДЕ matnr = g_temp_matnr

AND werks = i_final-werks

И stlan = i_final-stlan.

ENDIF.

ЕСЛИ НЕ g_temp_stlnr НАЧАЛЬНО.

ОБНОВИТЬ i_temp_stpo.

ВЫБЕРИТЕ a _{stlty a} stlnr a _{idnrk a} menge a _{meins b} maktx

ОТ stpo КАК ВНУТРЕННЕЕ СОЕДИНЕНИЕ makt AS b

ON a _{idnrk = b} matnr

В ТАБЛИЦУ i_temp_stpo

ГДЕ a ~ stlnr = g_temp_stlnr

И b ~ spras = gc_e.

ENDIF.

ENDIF.

ОЧИСТИТЬ g_tmp_tabix.

ПЕТЛЯ НА i_stpo, ГДЕ stlnr = i_final-stlnr.

g_tmp_tabix = sy-tabix.

СОРТИРОВАТЬ i_chgbom BY objectclas objectid changenr.

СЦЕПИТЬ gc_num i_final-stlnr В g_objid.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_chgbom С КЛЮЧОМ objectid = g_objid.

g_mandt = sy-mandt.

ЕСЛИ i_final-mtart = gc_zspe.

СЧИТАТЬ ТАБЛИЦУ i_temp_stpo С КЛЮЧОМ idnrk = i_stpo-idnrk.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

i_stpo-comp_err_desc = gc_x.

i_final-comp_err = gc_x.

ENDIF.

ИЗМЕНИТЬ i_stpo ИНДЕКС g_tmp_tabix.

ENDIF.

СОРТИРОВАТЬ i_chgbom1 ПО клавише табуляции по возрастанию, изменение по убыванию.

СОЕДИНИТЬ g_mandt i_stpo-stlty i_stpo-stlnr i_stpo-stlkn i_stpo-stpoz INTO g_tabkey.

ДАННЫЕ: l_flag ТИП c.

l_flag = ‘Х’.

ЦИКЛ AT i_chgbom1, ГДЕ objectclas = i_chgbom-objectclas

И objectid = i_chgbom-objectid

И tabkey = g_tabkey.

ЕСЛИ l_flag = ‘X’.

i_stpo-tabkey = i_chgbom1-tabkey.

i_stpo-chngind = i_chgbom1-chngind.

i_stpo-fname = i_chgbom1-fname.

i_stpo-value_old = i_chgbom1-value_old.

g_mandt = sy-mandt.

СЦЕПИТЬ g_mandt i_stko-stlty i_final-stlnr В g_objid.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_chgbom С КЛЮЧОМ objectid = g_objid changenr = i_chgbom1-changenr.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

i_stpo-aenam = i_chgbom-имя пользователя.

i_stpo-aedat = i_chgbom-udate.

i_stpo-utime = i_chgbom-utime.

ENDIF.

ИЗМЕНИТЬ i_stpo ИНДЕКС g_tmp_tabix.

ОЧИСТИТЬ l_flag.

ELSEIF l_flag = ».

i_stpo1 = i_stpo.

ЕСЛИ i_stpo-fname = ‘MENGE’.

i_stpo1-menge = i_stpo-value_old.

ENDIF.

ЕСЛИ i_stpo-fname = ‘MEINS’.

i_stpo1-meins = i_stpo-value_old.

ENDIF.

ЕСЛИ i_stpo-fname = ‘IDNRK’.

i_stpo1-idnrk = i_stpo-value_old.

ENDIF.

i_stpo1-tabkey = i_chgbom1-tabkey.

i_stpo1-chngind = i_chgbom1-chngind.

i_stpo1-fname = i_chgbom1-fname.

i_stpo1-value_old = i_chgbom1-value_old.

ЕСЛИ i_chgbom1-fname = ‘MENGE’.

i_stpo1-menge = i_chgbom1-value_new.

ENDIF.

ЕСЛИ i_chgbom1-fname = ‘MEINS’.

i_stpo1-meins = i_chgbom1-value_new.

ENDIF.

ЕСЛИ i_chgbom1-fname = ‘IDNRK’.

i_stpo1-idnrk = i_chgbom1-value_new.

ENDIF.

СЦЕПИТЬ gc_num i_final-stlnr В g_objid.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_chgbom С КЛЮЧОМ objectid = g_objid changenr = i_chgbom1-changenr.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

i_stpo1-aenam = i_chgbom-имя пользователя.

i_stpo1-aedat = i_chgbom-udate.

i_stpo1-utime = i_chgbom-utime.

ENDIF.

ПРИЛОЖЕНИЕ i_stpo1. «ИНДЕКС g_tmp_tabix.

ENDIF.

КОНЕЦ.

КОНЕЦ.

ДОБАВИТЬ СТРОКИ i_stpo1 К i_stpo.

ОЧИСТИТЬ i_stpo1.

ОБНОВИТЬ i_stpo1.

ПЕТЛЯ НА i_chgbom1 ГДЕ objectid = g_objid

И chngind = ‘D’.

wa_stpo-stlty = i_stpo-stlty.

wa_stpo-stlnr = i_stpo-stlnr.

wa_stpo-tabkey = i_chgbom1-tabkey.

wa_stpo-chngind = i_chgbom1-chngind.

wa_stpo-fname = i_chgbom1-fname.

wa_stpo-value_old = i_chgbom1-value_old.

СЦЕПИТЬ gc_num i_final-stlnr В g_objid.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_chgbom С КЛЮЧОМ objectid = g_objid changenr = i_chgbom1-changenr.

ЕСЛИ sy-subrc = 0.

wa_stpo-aenam = i_chgbom-имя пользователя.

wa_stpo-aedat = i_chgbom-udate.

wa_stpo-utime = i_chgbom-utime.

ENDIF.

ПРИЛОЖЕНИЕ wa_stpo К i_stpo.

КОНЕЦ.

ИЗМЕНИТЬ i_final ИНДЕКС g_tabix.

КОНЕЦ.

ENDFORM. «get_data

* {Процедура формы для получения первого интерактивного вывода

FORM Drillrepo USING user_comm LIKE sy-ucomm «для получения экрана сведений о спецификации при двойном щелчке по полю.

rs_selfield ТИП slis_selfield.

CASE user_comm.

КОГДА gc_ic1.

СЧИТАТЬ ТАБЛИЦУ i_final INDEX rs_selfield-tabindex.

УСТАНОВИТЬ ИД ПАРАМЕТРА gc_mat ПОЛЕ i_final-matnr.

УСТАНОВИТЬ ИДЕНТИФИКАТОР ПАРАМЕТРА gc_wrk FIELD i_final-werks.

УСТАНОВИТЬ ИДЕНТИФИКАТОР ПАРАМЕТРА gc_csv FIELD i_final-stlan.

* Каталог полей для получения подробной информации о позиции спецификации

ВЫПОЛНИТЬ init_fieldcat_bd ИСПОЛЬЗУЯ gt_fieldtab_bd. «Для bom Артикул

ВЫПОЛНИТЬ get_data_bd.

gv_topofpage_bd = gc_topofpage_bd.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА ‘REUSE_ALV_GRID_DISPLAY’

ЭКСПОРТ

i_callback_program = sy-repid

i_callback_user_command = ‘DRILLREPO_TRANS’

it_fieldcat = gt_fieldtab_bd []

i_callback_top_of_page = gv_topofpage_bd

i_save = ‘A’

ТАБЛИЦЫ

t_outtab = i_bomitem

ИСКЛЮЧЕНИЯ

program_error = 1

ДРУГИЕ = 2.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

ENDIF.

ENDCASE.

ENDFORM. «Дуррепо

* {Процедура формы для получения 2-го интерактивного вывода

FORM Drillrepo_trans USING user_comm_trans LIKE sy-ucomm «Направляет транзакцию для получения сведений о спецификации двойным щелчком по полю

rs_selfield_trans ТИП slis_selfield.

CASE user_comm_trans.

КОГДА gc_ic1.

СЧИТАТЬ ТАБЛИЦУ i_bomitem INDEX rs_selfield_trans-tabindex.

УСТАНОВИТЬ ИД ПАРАМЕТРА gc_mat ПОЛЕ i_final-matnr.

УСТАНОВИТЬ ИДЕНТИФИКАТОР ПАРАМЕТРА gc_wrk FIELD i_final-werks.

УСТАНОВИТЬ ИДЕНТИФИКАТОР ПАРАМЕТРА gc_csv FIELD i_final-stlan.

ВЫЗВАТЬ ТРАНЗАКЦИЮ gc_cs03 И ПРОПУСТИТЬ ПЕРВЫЙ ЭКРАН.

ENDCASE.

ENDFORM. «DRILLREPO_TRANS

& —-

* & Форма init_fieldcat_bd

& —-

—-

—-

ФОРМА init_fieldcat_bd ИСПОЛЬЗОВАНИЕ p_fieldtab_bd ТИП slis_t_fieldcat_alv.

ДАННЫЕ: l_fieldcat_bd ТИП slis_fieldcat_alv.

ОБНОВИТЬ p_fieldtab_bd.

ОЧИСТИТЬ p_fieldtab_bd.

ОЧИСТИТЬ l_fieldcat_bd.

l_fieldcat_bd-tabname = ‘I_BOMITEM’.

l_fieldcat_bd-fix_column = gc_x.

l_fieldcat_bd-no_out = «О».

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘IDNRK’.

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-052.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-053.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-054.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘MAKTX’.

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-018.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-018.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-020.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = «МЕНЖЕ».

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-056.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-057.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-058.

l_fieldcat_bd-no_zero = «Х».

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = «МЕЙНС».

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-060.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-061.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-062.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = «ANDAT».

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-034.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-034.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-035.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘ANNAM’ (036).

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-037.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-037.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-038.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘AEDAT’. «дата последнего изменения

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-040.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-041.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-042.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘UTIME’.

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-079.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-080.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-081.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘AENAM’.

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-044.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-045.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-046.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘COMP_ERR_DESC’ (063).

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-064.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-065.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-066.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = «TABKEY».

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-067.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-068.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-069.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = «СТАТУС».

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-070.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-071.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-072.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘FDESC’.

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-073.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-074.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-075.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

l_fieldcat_bd-fieldname = ‘VALUE_OLD’.

l_fieldcat_bd-seltext_m = текст-076.

l_fieldcat_bd-seltext_s = текст-077.

l_fieldcat_bd-seltext_l = текст-078.

ПРИЛОЖЕНИЕ l_fieldcat_bd К p_fieldtab_bd.

ENDFORM. «init_fieldcat_bd

& —-

* & Форма top_of_page_bd

& —-

—-

—-

ФОРМА top_of_page_bd.

ДАННЫЕ: l_list_comm_bd TYPE slis_t_listheader, «тип комментария к списку для отчета по позиции спецификации

l_list_comment_bd LIKE l_list_comm_bd «таблица комментариев списка для отчета позиции спецификации

С ЛИНИЕЙ ЖАТКИ.

l_list_comment_bd-typ = текст-002.

l_list_comment_bd-info = текст-004. «Заголовок отчета по позиции спецификации

ПРИЛОЖЕНИЕ l_list_comment_bd К l_list_comm_bd.

ОЧИСТИТЬ l_list_comment_bd-info.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА ‘REUSE_ALV_COMMENTARY_WRITE’

ЭКСПОРТ

it_list_commentary = l_list_comm_bd.

ENDFORM. «top_of_page_bd

* Получение данных для деталей позиции спецификации (вторая детализация)

& —-

* & Форма get_data_bd

& —-

—-

—-

ФОРМА get_data_bd.

ОБНОВИТЬ i_bomitem.

ПЕТЛЯ НА i_stpo, ГДЕ stlnr = i_final-stlnr.

i_bomitem-stlty = i_stpo-stlty.

i_bomitem-stlnr = i_stpo-stlnr.

i_bomitem-idnrk = i_stpo-idnrk.

i_bomitem-maktx = i_stpo-maktx.

i_bomitem-menge = i_stpo-menge.

i_bomitem-meins = i_stpo-meins.

i_bomitem-andat = i_stpo-andat.

i_bomitem-annam = i_stpo-annam.

i_bomitem-aedat = i_stpo-aedat.

i_bomitem-aenam = i_stpo-aenam.

i_bomitem-utime = i_stpo-utime.

i_bomitem-comp_err_desc = i_stpo-comp_err_desc.

i_bomitem-tabkey = i_stpo-tabkey.

i_bomitem-fname = i_stpo-fname.

i_bomitem-status = i_stpo-chngind.

i_bomitem-value_old = i_stpo-value_old.

ЕСЛИ i_stpo-chngind = ‘Я’.

i_bomitem-status = текст-084.

ELSEIF i_stpo-chngind = ‘U’.

i_bomitem-status = текст-082.

ELSEIF i_stpo-chngind = ‘D’.

i_bomitem-status = текст-083.

ENDIF.

ЕСЛИ i_bomitem-fname = «КЛЮЧ».

i_bomitem-fname = ».

ENDIF.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА ‘RV_TABLE_READ’

ЭКСПОРТ

tr_langu = ‘E’

tr_table = ‘STPO’

ТАБЛИЦЫ

dfies_tab = i_bomitem_field_desc

ИСКЛЮЧЕНИЯ

table_not_found = 1

ДРУГИЕ = 2.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

ENDIF.

ПРОЧИТАЙТЕ ТАБЛИЦУ i_bomitem_field_desc С КЛЮЧОМ fieldname = i_stpo-fname.

IF sy-subrc EQ 0.

i_bomitem-fdesc = i_bomitem_field_desc-fieldtext.

ENDIF.

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА «CONVERSION_EXIT_ALPHA_OUTPUT»

ЭКСПОРТ

ввод = i_bomitem-idnrk

ИМПОРТ

вывод = i_bomitem-idnrk.

ПРИЛОЖЕНИЕ i_bomitem.

ОЧИСТИТЬ: i_bomitem-fdesc.

КОНЕЦ.

СОРТИРОВАТЬ i_bomitem ПО idnrk по убыванию aedat по убыванию utime по убыванию.

ENDFORM. «get_data_bd

& —-

* и форма f_display_alv

& —-

—-

ФОРМА f_display_alv.

* Функция отображения вывода отчета

ФУНКЦИЯ ВЫЗОВА ‘REUSE_ALV_GRID_DISPLAY’

ЭКСПОРТ

i_callback_program = sy-repid

i_callback_user_command = ‘DRILLREPO’

i_callback_top_of_page = gv_topofpage

• I_BACKGROUND_ID = »

• I_GRID_TITLE =

is_layout = gv_layout

it_fieldcat = gt_fieldtab []

i_default = gc_x

i_save = ‘A’

it_events = gt_events []

ТАБЛИЦЫ

t_outtab = i_final

ИСКЛЮЧЕНИЯ

program_error = 1

ДРУГИЕ = 2

.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

ENDIF.

ENDFORM. «f_display_alv

& —-

* & Форма f_validate_werks

& —-

—-

—-

ФОРМА f_validate_werks.

ЕСЛИ НЕ s_werks НАЧАЛЬНО.

ОЧИСТИТЬ g_werks_l.

ОЧИСТИТЬ g_werks_h.

ЕСЛИ НЕ s_werks-low, ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ЕСЛИ НЕ s_werks-high ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ ОДИН ВЕРХ ОТ мачты В g_werks_l

ГДЕ werks = s_werks-low.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e064 (zptf) С s_werks-low. «Инвалидный завод

ENDIF.

ВЫБРАТЬ ОДИН ВЕРХ ОТ мачты В g_werks_h

ГДЕ werks = s_werks-high.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e064 (zptf) С s_werks-high. «Инвалидный завод

ENDIF.

ELSE.

ВЫБРАТЬ ОДИН ВЕРХ ОТ мачты В g_werks_l

ГДЕ werks = s_werks-low.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e064 (zptf) С s_werks-low. «Инвалидный завод

ENDIF.

ENDIF.

ELSEIF NOT s_werks-high ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ ОДИН ВЕРХ ОТ мачты В g_werks_h

ГДЕ werks = s_werks-high.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e064 (zptf) С s_werks-high. «Инвалидный завод

ENDIF.

ENDIF.

ENDIF.

ENDFORM. «f_validate_werks

& —-

* & Форма f_validate_mtart

& —-

—-

—-

ФОРМА f_validate_mtart.

ЕСЛИ НЕ s_mtart НАЧАЛЬНЫЙ.

ОЧИСТИТЬ g_mtart_l.

ОЧИСТИТЬ g_mtart_h.

ЕСЛИ НЕ s_mtart-low, ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ЕСЛИ НЕ s_mtart-high ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ ОДИН МАРТ ИЗ МАРЫ В g_mtart_l

ГДЕ mtart = s_mtart-low.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e162 (zptf) С s_mtart-low. «Недействительный тип материала

ENDIF.

ВЫБРАТЬ ОДИН МАРТА ИЗ МАРЫ В g_werks_h

ГДЕ mtart = s_mtart-high.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e162 (zptf) С s_mtart-high. «Недействительный тип материала

ENDIF.

ELSE.

ВЫБРАТЬ ОДИН МАРТ ИЗ МАРЫ В g_mtart_l

ГДЕ mtart = s_mtart-low.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e162 (zptf) С s_mtart-low. «Недействительный тип материала

ENDIF.

ENDIF.

ELSEIF NOT s_mtart-high ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ ОДИН МАРТ ИЗ МАРЫ В g_mtart_h

ГДЕ mtart = s_mtart-high.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e162 (zptf) С s_mtart-high. «Недействительный тип материала

ENDIF.

ENDIF.

ENDIF.

ENDFORM. «f_validate_mtart

& —-

* и форма f_validate_extwg

& —-

—-

—-

ФОРМА f_validate_extwg.

ЕСЛИ НЕ s_werks НАЧАЛЬНО.

ОЧИСТИТЬ g_extwg_l.

ОЧИСТИТЬ g_extwg_h.

ЕСЛИ НЕ s_extwg-low, ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ЕСЛИ НЕ s_extwg-high ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ ОДИН extwg ИЗ mara INTO g_extwg_l

ГДЕ extwg = s_extwg-low.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e163 (zptf) С s_extwg-low. «Неверная внешняя группа материалов

ENDIF.

ВЫБРАТЬ ОДИН extwg ИЗ mara INTO g_extwg_h

ГДЕ extwg = s_extwg-high.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e163 (zptf) С s_extwg-high. «Неверная внешняя группа материалов

ENDIF.

ELSE.

ВЫБРАТЬ ОДИН extwg ИЗ mara INTO g_extwg_l

ГДЕ extwg = s_extwg-low.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e163 (zptf) С s_extwg-low. «Неверная внешняя группа материалов

ENDIF.

ENDIF.

ELSEIF NOT s_extwg-high ЯВЛЯЕТСЯ НАЧАЛЬНЫМ.

ВЫБРАТЬ ОДИН extwg ИЗ mara INTO g_extwg_h

ГДЕ extwg = s_extwg-high.

ЕСЛИ sy-subrc <> 0.

СООБЩЕНИЕ e163 (zptf) С s_extwg-high. «Неверная внешняя группа материалов

ENDIF.

ENDIF.

ENDIF.

ENDFORM. «f_validate_extwg

% PDF-1.6 % 1 0 объект > эндобдж 2 0 obj > поток 65D639BAAE2DCC35B7E5C0260A7D07F3uuid: 4b86de89-c617-4b39-b115-b2ed66ca745165D639BAAE2DCC35B7E5C0260A7D07F3