ООО «Центр Грузовой Техники»

8(812)244-68-92

Содержание

Атермальное стекло - это какое? Преимущества и недостатки

Атермальное стекло представляет собой обычное автомобильное стекло, при изготовлении которого в состав смеси были добавлены специальные примеси. Внешне атермальное стекло легко узнать по необычному оттенку: зеленоватый или голубой оттенок стекла в автомобиле означает, что в машине имеет место атермальное остекление.

За счёт добавок в своём составе атермальное стекло не так сильно нагревается летом, что отражается на комфорте людей в салоне. Зимой атермальное стекло тоже весьма полезно: оно не так быстро, как обычное автостекло, выпускает тепло из нагретого салона машины, не запотевает и не покрывается ледяной коркой после длительной стоянки.

Разумеется, не всё так просто. Технология изготовления атермального стекла достаточно дорогостоящая, и не все компании могут себе позволить выпуск такой продукции.

Тем не менее, атермальные стёкла выпускаются даже российскими заводами, и найти их в каталоге автостёкол и среди предложений не составит труда.

Производство атермального стекла

На производстве процесс получения атермального стекла выглядит так: в стекольную массу добавляют состав с ионами серебра и оксидами железа в составе. Благородные металлы в составе стекла придают ему не только особые свойства, но и необычные оттенки: зеленоватый, голубой, фиолетовый, коричневый и даже хамелеон.

По сути добавление металлов структуру автостекла не меняет: атермальное стекло это такой же триплекс, то есть несколько слоёв листового стекла на прочной полимерной плёнке.

Такое стекло прочное и безопасное — как и все сертифицируемые автомобильные стёкла с прозрачной историей происхождения.

Какие стёкла бывают атермальными

В основном атермальное остекление в машине используют для лобовых и передне-боковых стёкол. Ставить атермальное стекло в задней части кузова особого смысла нет, поэтому встречается такое решение нечасто. Плюс полное атермальное остекление удорожает стоимость всего автомобиля, и не все производители готовы на это пойти.

Преимущества и недостатки атермального стекла

Как мы уже отметили выше, атермальное стекло получает все свойства (прочность, безопасность, светопропускаемость и т.п.) обычного, но в довесок оно располагает ещё несколькими весомыми преимуществами.

Служит дольше. Примеси благородных металлов делают атермальное стекло более прочным и долговечным по сравнению с обычным стеклом, к тому же его поверхность не подвержена выгоранию на солнце за счёт уменьшенного нагрева.

Защищает стёкла от чрезмерного нагрева. Благодаря тому, что атермальное стекло отводит часть солнечных лучей, обивка салона, руль и передняя панель не перегреваются, даже если машина греется на солнцепёке.

Уменьшает бликование стекла. За счёт этого свойства атермального стекла управлять машиной комфортнее, водителю не приходится щуриться на солнце.

Улучшает видимость. Атермальное стекло отличается передачей чёткого, контрастного изображения и полным сохранением цветопередачи, что хорошо отражается на управляемости машиной.

Снижает запотевание и замерзание стекла. С атермальным стеклом поверхность не покрывается плотной коркой льда после стоянки в холод, а окна запотевают меньше.

Позволяет экономить на кондиционере и салонном отопителе. Атермальное стекло обладает низкой теплопередачей, значит, летом кондиционер можно не включать на полную, а зимой печке легче поддерживать нужную температуру. Плюс снижение нагрузки на двигатель.

Улучшает внешний вид автомобиля. Машина с необычным остеклением зеленовато-голубого или фиолетового оттенка привлекает внимание и смотрится дорого.

При всех преимуществах такого стекла, стоит учитывать, что за счёт добавок металла атермальное стекло плохо пропускает сигнал антирадара. Поэтому если вы злостный нарушитель ПДД «на скорость», не полагайтесь на вспомогательное оборудование.

Как купить настоящее атермальное стекло

Преимущества стекла с защитой от УФ-лучей и низкой теплопередачей очевидны, и потому многие хотят или купить автомобиль с заводским атермальным остеклением, либо заменить имеющиеся стёкла на атермальные. Где спрос — там и предложение, и потому недобросовестные продавцы обманывают покупателей, продавая поддельные атермальные или просто тонированные стёкла вместо оригинальных.

Чтобы проверить качество атермального стекла:
  • Помните, что оно не может стоить дёшево — сама технология производства и используемые добавки обходятся производителю в круглую сумму, и наверняка она отразится на конечной стоимости.
  • Ищите надпись Tined или Overtined в нижнем углу. Причём метка должна быть чётко написана, не размыта и читаться легко. Отметка Tined означает светопропускаемость стекла в 81%, такое атермальное стекло светло-зелёное. Отметка Overtined говорит о светопропускаемости 78,5%, а стекло будет зелёным.

  • Все стороны атермального стекла должны быть чёткими, ровными, без следов клея и грубых следов обработки кромки. Любые дефекты — признак подделки.
  • Проведите тест на тень. Поставьте атермальное стекло на землю, и если тень от стекла будет темнее, чем само стекло — перед вами настоящее атермальное стекло.
  • Чтобы отличить атермальное стекло от просто тонированного
    , посмотрите на него через очки с поляризационными стёклами. Если стекло настоящее, вы увидите радужный эффект а-ля плёнка растёкшегося бензинового пятна на асфальте.

Надеемся, наши советы помогут выбрать вам качественное автомобильное стекло.

За консультацией по подбору и установке стекла обращайтесь в ДИТС-сервис в Минске, мы всегда рады помочь!

Что такое атермальное стекло. Преимущества перед обычным стеклом.

Сегодня 70% автомобилей уже после схода с завода обладают атермальным лобовым стеклом. Главное отличие атермальных стекол от обычных – в свето- и теплопропускной способности. В силу своих физических характеристик, атермальное стекло намного лучше сохраняет температурный режим в салоне.

Что такое атермальное стекло

Атермальные стекла начали изготовлять в 1959 году, путем нанесения тонкого слоя ионов серебра на обычное стекло. Повторить такую процедуру в домашних условиях невозможно. Первые стекла покрывались серебрянной пленкой из соображений теплоемкости.

Благодаря физико-химическим свойствам серебра, стекло меньше пропускает ультрафиолетовые солнечные лучи, которые способствуют нагреванию. Тем не менее ветровое стекло будет пропускать весь остальной спектр лучей.

Приятным бонусом станут антибликовые свойства стекла. Напыление очень мягко рассеивает свет, не ослепляя встречных водителей. Металлическое покрытие визуально можно сравнить с тонировкой. Однако, в отличие от последней, атермальное стекло не снижает светопропускную способность и является разрешенным ПДД.

Атермальное стекло позволяет на 40% снизить нагрузку с системы климат-контроля автомобиля.

Отличия от обычного стекла

Основное отличие атермального стекла в его функциональности. Визуально понять разницу можно по цвету: если обычное – совершенно прозрачное, то атермальное имеет фиолетовый или зеленый оттенок. Сложнее же определить «на глаз» разницу между атермальным стеклом и тонированным.

Обычное стекло имеет светопропускую способность более 90%, а атермальное – 80–90%. Дополнительной особенностью становится функция «невидимки» для многих радаров, навигаторов и других девайсвов, так как передача сигнала становится хуже из-за металлического напыления.

Автомобилисты считают атермальное стекло более долговечным и ударопрочным. Однако заплатить за такое удовольствие придется в 1,5–2 раза больше.

Как производят атермальные стекла

Производство атермальных стекол – это очень трудоемкий и долгий процесс, который требует уникальных производственных условий.

  1. Для изготовления стекольной массы используют чистый песок и несколько дополнительных присадок. Массу плавят при температуре 1600°С.
  2. Чтобы получить дополнительную стойкость к ультрафиолетовым лучам, в массу добавляют несколько видов оксидов металла. Уже после первой закалки, ионы серебра дадут на стекле яркие фиолетовые, зеленые или голубые оттенки.
  3. Формовочный этап проходит на пластах из олова, так как оно не вступает в реакцию с компонентами массы. Стекло поддается повторной закалке, во время медленного снижения температуры среды до 200°С.
  4. Пласты стекла режут и придают им необходимую форму. Для этого массу снова плавят и резко остужают. Такая динамика температур придает дополнительную прочность и устойчивость к механическим повреждениям.
  5. На последнем этапе обрабатывают кромку пластов стекла.

Виды атермального стекла

Производители выпускают всего два основных вида атермального стекла, которые немного различаются по своим свойствам. Отличить их можно при помощи маркировки в углу стеклянной панели.

  • Tinted – отличается умеренным теплопоглощением. Интересный факт, что лобовое стекло пропускает 85–90% света, а боковое около 80%;
  • Overtinted – данное стекло обладает усиленным теплопоглощением и максимальным температурным комфортом. Однако способность пропускать свет немного ниже и достигает 72% для передних боковых и 78,5% для лобового стекла;
  • Иногда можно встретить пометку «Solar». Она означает, что при изготовлении стекла использовалась пленка, которая препятствует излишнему нагреву салона.

При выборе атермального стекла следует обратиться к профессионалу, который точно укажет все преимущества, и недостатки выбранного типа стекла.

Преимущества и недостатки атермальных стекол для автомобиля

Автолюбители уже давно по достоинству оценили атермальный эффект:

  1. Солнечные лучи, проникающие в салон, не нагревают руль и приборную панель;
  2. Значительно уменьшается количество бликов на стекле;
  3. Экономия энергии кондиционеров в жаркий период;
  4. Обшивка салона не портится;
  5. В салоне создаются максимально комфортные температурные условия;
  6. Стекло становится прочнее;

Увы, без недостатков тут не обойтись:

  1. Высокая ценовая политика из-за применения ионов серебра;
  2. Узкий ассортимент производителей;
  3. Нарушает работу радаров, навигаторов и дополнительных девайсов.

Как распознать подделку

К сожалению, на первый взгляд, распознать подделку практически невозможно. Первым делом, на что нужно обратить внимание – маркировка стекла. Если на стекле есть заводские надписи Tinted или Overtinted, можно на 90% быть уверенным в подлинности продукта.

Не факт, что фиолетовый или зеленый оттенки на внешней стороне стекла будут свидетельствовать о качестве. Чтобы оградить себя от подделки можно ориентироваться на тень от выбранного стекла. При применении атермальной технологии – тень будет значительно темнее, чем от тонированного или обычного стекла.

Кроме того, следует обратить внимания на края стекла. Кромка должна быть в идеальном состоянии и, главное, ровной. Повреждения или наличие пленки со 100% вероятностью указывают на подделку.

Особенности монтажа и советы

Монтаж атермального стекла ничем не отличается от установки обычного или тонированного стекла. Тем не менее, следует с особой осторожностью соблюдать все указания, так как атермальное покрытие – удовольствие не из дешевых. Именно от профессионализма мастера зависит качество проделанной работы и длительность защитного эффекта.

Чтобы немного больше понимать процесс установки атермального стекла, стоит посмотреть обучающий ролик:

Следует помнить, что цена полностью отображает качество стекла. В этом случае экономия может очень пагубно сказаться на автомобиле.

Если установка атермального стекла на автомобиль невозможна – есть альтернатива в виде атермальной пленки. Она обладает практически теми же свойствами, что и стекло. Процедура проклейки очень схожа с обычной тонировкой. Бесспорно, это намного дешевле и быстрее, чем замена стекла. Тем не менее, делая выбор в сторону пленки, придется пожертвовать желаемым качеством и прочностью.

Атермальное стекло – надежный способ снизить нагрузку с системы обогрева автомобиля и защитить себя от назойливого солнца. Оспаривать преимущества атермального эффекта глупо, поскольку большинство автомобильных производителей включили атермальное стекло в список обязательных комплектующих ТС. При замене стекла очень важно обращать внимание на производителя, так как сложно отличить подделку от оригинала.

Вконтакте

Facebook

Twitter

Google+

Одноклассники

Мой мир

Как работает атермальная тонировка авто?

Атермальное лобовое стекло – это своеобразное ноу-хау на авторынке. Атермальное остекление авто в жару поможет реже включать кондиционер (а это экономия топлива), а зимой такое стекло способствует удержанию тепла в салоне, меньше запотевает и промерзает.

Покупка не из дешевых, но очень полезная. Не нужно путать атермальное стекло и затонированное в какой-либо оттенок стекло или стекло с солнцезащитной полосой.

Что такое атермальное лобовое стекло

Атермальным стекло становится после нанесения на него тонкого слоя ионов серебра. Возможна такая высокотехнологическая манипуляция только на дорогостоящем оборудовании. Таким образом, достигается высокая устойчивость к нагреванию, и уменьшается количество бликов на стекле. Если вы поставите такое стекло, то получите взамен комфортные условия: снизите нагрузку на кондиционер в жару, защитите покрытие панели от выгорания и ряд других преимуществ. Атермальное стекло прочнее обычного и служит дольше.

Преимущества и недостатки атермального остекления

У каждой вещи есть свои сильные стороны и недочеты. Имеются они и у атермальной тонировки лобового стекла.

Преимущества:

• Прочность и долговечность.

• Работают по принципу термоса: защита от жары летом (снижается нагрузка на кондиционер, теплопоглощающий эффект стекла) и от холода зимой (теплозащитный эффект).

• Экономия топлива (печка или кондиционер меньше работают).

• Зимой стекло меньше запотевает и почти не промерзает.

• Наличие антибликового эффекта (рассеиваются слепящие солнечные лучи, инфракрасное и ультрафиолетовое излучение поглощается на 50%).

• Не нагревается руль и передняя панель.

• Не выгорает на солнце обивка салона.

• Не искажает цветопередачу, контрастность и предметы.

• Нагрузка на ваши глаза уменьшается.

Недостатки:

• Дороже обычного стекла примерно в 2 раза.

• Стекла в продаже есть не на все модели машин.

• Ухудшают работу техники: навигаторов, специальной техники, радаров.

Как распознать атермальное стекло

Чтобы вас не «надули», нужно уметь отличить настоящее атермальное стекло от подделки. На первый взгляд, атермальное стекло имеет легкий зеленоватый или голубой отлив. Если посмотреть на такое стекло через поляризационные очки, то вы увидите радужный эффект (напоминает бензиновую пленку на воде).

Ищите в уголке маркировку TINTED и OVERTINTED. Такую делают только крупные производители. Это специальная маркировка, отображающая светопропускной коэффициент. Стекла TINTED имеют слегка зеленоватый оттенок, а светокоэффициент составляет 81%. Стекла OVERTINTED ярко выраженного зеленого цвета с коэффициентом 78,5%.

Осмотрите ободок (кромку). Он должен быть идеально ровный. Можно также на солнце сравнить тень и само стекло. Если стекло светлее тени, то это оригинальное стекло, а не подделка.

ГОСТ и атермальная тонировка

При покупке атермального стекла, вам совсем не обязательно думать о ГОСТе. Об этом уже побеспокоились на производстве, так как это их прерогатива. Нам остается только помнить, что по ГОСТу светопропускаемость стекол в салоне должна быть не меньше 70%. Если инспектор сделает тестирование на светопропускаемость прибором, и она окажется меньше 70%, то наказания вам за это не будет (штраф либо другое наказание за зеркальность в тонировке законом не прописаны).

Подписывайтесь на наши ленты в таких социальных сетях как, Facebook, Вконтакте, Instagram, Pinterest, Yandex Zen, Twitter и Telegram: все самые интересные автомобильные события собранные в одном месте.

Что такое атермальное остекление в автомобиле: как работает

Всем привет! Думаю, не все еще знают о том, что такое атермальное остекление в автомобиле. Это понятие действительно появилось относительно недавно.

Изначально о нем знали лишь единицы. Ситуацию во многом изменили сами автопроизводители, которые решили начать выпускать свои машины в комплектации с атермальными стеклами. В итоге они начали становиться все более и более востребованными.

Многие из тех, кто знает, что это такое и какие преимущества дает атермальное стекло (АС) в машине, изначально стараются заказывать автомобиль с ним в списке комплектующих. Все же сейчас ряд компаний предлагают этот компонент.

Есть и те, кто недавно узнал про подобный тип лобового стекла, а потому стремится заменить стандартную конструкцию на атермальную.

Думаю, стоит изучить этот вопрос более детально. Каждый сможет для себя решить, купить АС или это будет лишней тратой денег на свое авто.

Особенности производства

Многие относят атермальные стекла к способам тонировки. Но я бы не сказал, что здесь речь идет о простом тонировании стекол. Тонировка подразумевает нанесение специальных материалов. Для примера можете посмотреть предыдущие материалы о силиконовой и съемной тонировке.

Скажу сразу. Поскольку технология для многих новая, многие часто путают понятие атермального стекла с нанесением тонировки или с установкой тонирующих пленок. Но в случае с АС технология изготовления намного сложнее. Они никак не может применяться в отношении уже готового лобового стекла. Вот почему это не тонировка.

Чтобы изготовить такую конструкцию, требуется наличие современного и высокоэффективного заводского оборудования. Суть производства заключается в добавлении специальных присадок к массе, которую получают путем плавления стекла с дальнейшим приданием ему заданной формы. В качестве присадок используются ионы серебра и оксиды железа. Именно благодаря им получаются те голубые или зеленые оттенки, характерные для атермального стекла.

При просмотре через солнцезащитные очки цвет будет фиолетовым. Но присадки не просто меняют цвет, а обеспечивают изделие полезными характеристиками.

Если говорить коротко, то для производства АС требуется стандартное сырье с добавлением специальных присадок. Именно присадки делают разницу между обычным и атермальным остеклением.

Преимущества и недостатки

Хоть я и не Википедия, но могу точно сказать, какие сильные и слабые стороны есть у атермального остекления автомобиля. Ровно так же мы ранее рассматривали сильные и слабые стороны тонировки авто.

Давайте начнем с положительных качеств. Их сформировали отзывы самих автовладельцев и мнение экспертов. В итоге мы имеем такие достоинства:

  • Прочность и долговечность превышает значения обычного стекла;
  • Снижается нагрузка на работу систем отопления и охлаждения воздуха в салоне;
  • Летом салон нагревается менее интенсивно;
  • Зимой остекление сохраняет тепло;
  • В отличие от антидождя для стекла, АС не нужно обновлять;
  • Наблюдается меньший расход топлива, поскольку с меньшей интенсивностью работает дополнительное оборудование;
  • Запотевание намного меньше;
  • АС почти не промерзает;
  • При попадании на стекло солнечных лучей они рассеиваются;
  • Уменьшается количество бликов;
  • Салон медленнее выгорает;
  • Передняя панель менее интенсивно нагревается;
  • За использование АС не предусмотрен штраф, так как это заводское изделие.

У атермального остекления действительно много преимуществ перед классическими лобовыми стеклами. Да, тут есть свои недостатки, но зачастую их можно пережить.

Покупать автомобиль с АС или заказывать его отдельно, каждый водитель решает самостоятельно. Я бы советовал просто прокатиться на машине знакомого или друга, у которого установлено такое остекление заводского типа. То есть от производителя.

Мне как-то пришлось лично столкнуться с АС, когда новый вид остекления только набирал обороты популярности. В знойный летний день я был сначала за рулем своего авто, а затем пересел в машину друга, чтобы почувствовать разницу. Я оказался приятно удивлен, поскольку при кажущемся сходстве машин уровень комфорта был совершенно разным.

Нет, атермальное остекление не обладает магическими свойствами. То есть когда на улице жара, то и в салоне без включенного кондиционера даже при наличии АС будет жарко. Но при всех дополнительных достоинствах и способности снижать блики, такое стекло действительно стоит потраченных на него денег.

Что же касается недостатков, то они здесь следующие:

  • Цена. Не сложно узнать, сколько стоит АС. Ценники отличаются, в зависимости от производителя и изделия для конкретного автомобиля. Но будьте готовы к тому, что цена окажется выше в 1,5-2 раза в сравнении с обычным остеклением;
  • Ограниченный ассортимент. Поскольку технология только появляется, еще не на все автомобили можно найти подходящее по размерам стекло. Но все чаще автокомпании дают АС уже в базовой комплектации к своим новым моделям. Потому и покупать его отдельно не всегда нужно;
  • Гаджеты. Некоторое дополнительное оборудование может работать не совсем корректно. Это относится к навигаторам и антирадарам, к примеру. Функции иногда блокируются, либо ухудшается работа. Но это происходит не так часто, чтобы считать ситуацию серьезным недостатком.

Выводы уже делайте сами. Делитесь своим мнением в комментариях.

Найди отличия

Если посмотреть на фото и видео о машинах с АС и тонировкой, не всегда понятно, где что установлено. Визуально отличить машину с полноценным атермальным стеклом от обычного стекла с тонировочной пленкой сложно.

И этой особенностью не постеснялись воспользоваться недобросовестные фирмы. Потому в ассортименте автостекол можно встретить подделки. Они просто берут обычное стекло и наклеивают на него пленку.

Чтобы не стать жертвой мошенников, научитесь отличать оригинал от подделки.

  • Осмотр стекла. Внимательно смотрите на кромки. Если это АС соответствующего качества, тогда поверхности кромок будут идеально обработаны и выровнены. На пленочных стеклах часто видно лохмотья от неровно обрезанной тонировки;
  • Маркировка. Настоящие АС всегда имеют маркировку. Обычно это слово Overinted или Inted;
  • Производитель. Поинтересуйтесь, кто именно сделал стекло и как называется фирма. Для производства АС требуется дорогое оборудование, которое доступно лишь крупных компаниям;
  • Очки. Возьмите очки типа Polaroid. То есть у них должен быть поляризационный эффект. Посмотрев через них на остекление, вы должны увидеть словно разводы радуги. Такие появляются, если разлить масло или бензин. Если их нет, перед вами подделка;
  • Тень и стекло. Поставив изделие на солнце, смотрите на тень. Это действительно АС, когда создаваемая тень оказывается темнее стекла.

Запомните, что главным условием для беспроблемной эксплуатации транспортного средства с атермальным стеклом является наличие подтверждения изготовления АС по ГОСТу. Тогда никаких претензий к вам со стороны ГИБДД не будет. Пусть стекло выглядит как затонированное, но по факту никакого нарушения закона здесь нет.

Наличие нового типа лобового остекления действительно увеличивает уровень комфорта внутри машины. Особенно это ощущается в жаркие и солнечные дни. Не придется включать на максимум кондиционер, а потому и расход топлива упадет. Да, можно обойтись более дешевыми шторками на стекла, но их эффективность будет все равно ниже.

Если вам понравился материал, обязательно поставьте нам оценку.

Всем спасибо за ваше внимание! Подписывайтесь на сайт, задавайте вопросы и оставляйте комментарии! Мы всегда рады общению!

Что такое атермальное остекление

Стандартное оконное стекло предназначено для проникновения в помещение солнечного света и одновременной защиты от холода, ветра, пыли, осадков, запахов.

Если же стекло имеет какие-либо особенности – покрытие в виде пленки или напыления, добавки в составе самого стекла, производство по специальной технологии, то оно может выполнять дополнительные функции.

Например, препятствовать потерям тепла или, напротив, защищать от жары. Теплозащитные стекла, поглощающие или отражающие значительную долю солнечной энергии, называются еще атермальными, препятствующими нагреву.

Что такое атермальное остекление

Атермальное остекление – это остекление теплозащитными стеклами с повышенным коэффициентом теплопоглощения.

Такое стекло поглощает не меньше половины тепловой энергии (излучения инфракрасного спектра), в результате сильно нагревается, но постепенно отдает эту энергию назад в окружающую среду, а внутрь помещения поглощенное и отраженное тепло не проникает.

Стекла с атермальной пленкой инфракрасное излучение поглощают, а ультрафиолетовое отражают, что тоже способствует теплозащите.

Технология эта достаточно новая, и часто потребители путают атермальные стекла с тонированными. Технология производства атермальных стекол значительно сложнее и дороже технологии тонирования, это высокотехнологичный процесс, осуществление которого в кустарных условиях невозможно.

Теплозащитные характеристики стекла обуславливаются добавкой в расплавленную стекольную массу особых присадок – ионов серебра, оксида железа. Эти добавки практически незаметны, но дают легкий эффект окрашивания, стекло может приобретать голубоватый или зеленоватый оттенок, а различим он обычно при взгляде под определенным углом. При взгляде через очки с поляризацией такое стекло выглядит фиолетовым.

Есть ряд признаков, позволяющих отличить настоящее атермальное стекло от подкрашенного.

  • Маркировка Overtinted или Tinted.
  • Высокое качество, идеальная обработка кромок – такие стекла выпускают только солидные производители, внимательные к деталям.
  • Слабый оттенок – обязательный признак атермального стекла, но только на него полагаться не следует, он может быть результатом подкрашивания, тонирования в массе.

Разные производители выпускают 2 основных вида атермального стекла, различающихся теплопоглощающими и светопропускными характеристиками:

  • Tinted – стекло с умеренным теплопоглощением, причем лобовое стекло пропускает от 81% света, а переднее боковое не менее 80%.
  • Overtinted – усиленное теплопоглощение, максимальный температурный комфорт, но светопропускная способность немного ниже – от 72% для передних боковых и от 78,5% для лобовых стекол.

Помимо добавления присадок в стекломассу теплозащитный эффект может быть достигнут за счет наклеивания на стекла атермальных пленок, они поглощают больше тепла, но зачастую снижают светопропускную способность стекла сильнее, чем присадки.

Атермальные пленки

Если присадки добавляются в массу стекла в процессе его производства, то атермальные пленки наклеиваются уже на готовое стекло. Это многослойная полиэфирная пленка с диэлектрическим покрытием и металлизированным напылением (частицы золота и серебра), играющим роль селективного зеркала.

Такие пленки являются самоклеящимися и предназначены для наклеивания на стекло изнутри (со стороны помещения или автомобильного салона).

Они пропускают значительную часть излучения видимого спектра (кроме тонирующих), при этом отражают до 100% ультрафиолетового излучения и поглощают значительную часть (41-92%) инфракрасного. Такие пленки могут иметь разный оттенок.

  • AIR 75 Solartek пропускает 75% видимого света, при этом поглощает 90% тепловой энергии и отражает 99% ультрафиолетового излучения.
  • JOHNSON IR 70 – пленка с дымчатым оттенком, пропускает 73% видимого света, поглощает 47% ИК излучения, отражает 100% УФ излучения.
  • Sun Control ICE COOL 70 – пленка голубоватого и зеленоватого оттенка, пропускает 72% видимого света, поглощает 92% ИК излучения, отражает 100% УФ излучения.
  • Sun Control ICE COOL 80 – пленка голубоватого и зеленоватого оттенка, пропускает 78% видимого света, поглощает 78% ИК излучения, отражает 100% УФ излучения.
  • Armolan Spectrum 80 – пленка голубоватого оттенка, пропускает 80 % видимого света, поглощает 41% ИК излучения, отражает 97% УФ излучения.
  • USB Nano Blue 60 – пленка голубоватого оттенка, пропускает 46% видимого света, поглощает 64% ИК излучения, отражает 90% УФ излучения.
  • ULTRA VISION «Хамелеон» – пленка с базовым фиолетовым цветом и богатой гаммой оттенков на выбор, пропускает 73-83% видимого света, поглощает 69% ИК излучения, отражает 100% УФ излучения.

Что такое атермальное остекление в автомобиле

Чаще всего об атермальном остеклении говорят применительно к остеклению автомобилей. Поскольку пространство автомобильного салона ограничено, под воздействием солнечных лучей температура внутри быстро повышается. Это достаточно неприятно по ряду причин:

  • жара и духота в салоне дискомфортна и даже опасна для здоровья водителя и пассажиров, возможен тепловой удар;
  • избыток солнечной энергии приводит к преждевременному износу внутренней отделки – обивка выгорает, отдельные детали при сильном нагреве могут даже расплавиться, деформироваться;
  • повышаются расходы на кондиционирование и нагрузка на кондиционер.

Для минимизации негативных последствий воздействия солнечного света устанавливают специальные стекла, в значительной мере поглощающие тепловую энергию, но пропускающие излучение видимого спектра – атермальные.

Такое стекло обеспечивает умеренное или высокое теплопоглощение в сочетании с достаточно высоким уровнем светопропускания. В первую очередь рекомендуется устанавливать атермальные лобовые и передние боковые стекла, поскольку большая часть тепловой энергии проникает в салон через них.

Атермальные стеклопакеты

Атермальные стекла с присадками используются преимущественно в автомобилях, а в составе стеклопакетов для остекления зданий могут применяться оклеенные атермальными пленками стекла.

Для автомобильных пленок важен коэффициент светопропускания не ниже предусмотренного ГОСТом (минимум 75 % для передних боковых и 80% для лобовых стекол). Многие атермальные пленки даже при наклеивании на белое стекло, а тем более на бутылочное, пропускают меньше света.

Для архитектурных пленок это не столь существенно, владелец помещения может сам определить, какая светопропускная способность стекол ему требуется.

Поэтому ассортимент применяемых в производстве стеклопакетов атермальных пленок значительно шире. В частности, компания Solartek выпускает как автомобильные, так и архитектурные атермальные пленки, остальные вышеперечисленные пленки относятся к архитектурным.

Стеклопакеты с атермальной пленкой относятся к энергосберегающим, как и стеклопакеты с низкоэмиссионным напылением. Атермальное стекло не только летом защищает от жары и вредного для здоровья и для обстановки ультрафиолета, но и снижает потери тепла зимой, обеспечивая экономию на отоплении и кондиционировании.

Поскольку оно поглощает тепловую энергию, то и зимой остается теплым. То есть сводится к минимуму эффект сквозняка за счет разницы температур стекла и воздуха в помещении, такое стекло практически не подвержено промерзанию и образованию конденсата.

Можно заказать оклеивание атермальной пленкой стеклопакетов перед сборкой окон либо осуществить оклейку уже установленных окон, оклеиваться могут стеклопакеты любого бренда, размера и конфигурации.

Атермальное (теплозащитное) остекление – это защита от нежелательных компонентов солнечного света – ИК и УФ излучения. Теплозащитные свойства стекла могут достигаться добавлением в него присадок в процессе производства или оклеиванием атермальной пленкой.

Для автомобилей предпочтительней первый вариант, обеспечивающий защиту от жары без значительного снижения светопропускной способности стекла (в отличие от тонирования), а также специальные автомобильные пленки с высоким коэффициентом светопропускания.

В домах обычно устанавливаются стеклопакеты, в которых на внутреннее стекло наклеена архитектурная атермальная пленка. Такие стеклопакеты обеспечивают комфортный микроклимат, энергосбережение и защиту от разрушительного действия ультрафиолета.

Атермальные стекла (Хамелеон) | Байкал Стеклосервис

Атермальное стекло или Хамелеон - это стекло с функцией “Климат-комфорт”. В своей структуре стекло имеет пленку “Solar”, которая меняет цвет под воздействием солнечного света. Функционально атермальное стекло отличается от обычного своими теплопоглощающими свойствами: через такое стекло Солнце не греет. Это позволяет увеличить уровень комфорта в жаркое время года и защитить салон от выгорания и перегрева.

Атермальное стекло отличается по цвету и имеет фиолетовый или синий оттенок, придающий автомобилю более солидный и привлекательный вид.

Атермальное лобовое стекло:

В нашем сервисе вы можете купить атермальные стекла со следующими характеристиками:

Атермальные стекла с фильтром ультрафиолетового излучения 


Стекло эффективно защищает пассажиров и материалы отделки салона от солнечного тепла и ультрафиолетовых лучей.

Атермальные стекла с солнцеотражающим покрытием 


Относятся к стеклам, которые предлагают лучший температурный комфорт. Стекла поглощают высокую температуру лучше, чем стандартное тонированное стекло, либо отражают солнечный свет.

Атермальные стекла с антибликовым покрытием 


Стекло обеспечивает комфорт водителя, снижая более чем на 40% отражение в лобовом стекле. Специальное антиотражающее покрытие наносится на внутреннюю сторону лобового стекла и существенно снижает отражение приборной панели в лобовом стекле.

Мы можем подобрать атермальные автостекла для Audi, BMW, Mercedes, Land Rover, Range Rover, Porsche, Volvo, Volkswagen, Opel, Ford, Skoda и многих других марок автомобилей. Заказать стекло вы можете по телефону 8 (495) 545-66-62 или по электронной почте [email protected]

В нашем сервисном центре вы также можете установить атермальное стекло на свой автомобиль.

Для того, чтобы ваш автомобиль выглядел еще более солидно и привлекательно, в дополнение к атермальному стеклу рекомендуем тонирование боковых стекол и тонирование оптики.

Что такое атермальное стекло и зачем оно нужно

Атермальные стекла имеют ряд достоинств перед обычными. Однако правильное их использование требует соблюдения нескольких правил. В этом материале мы расскажем об особенностях выбора и эксплуатации таких стекол.

Что такое атермальное стекло?

В процессе производства в состав добавляются оксиды металлов. В результате материал пропускает меньше ИК-излучения (теплового). Оксиды окрашивают поверхность в бронзовый, синий или фиолетовый цвет.

Важно! Тонированное, обработанное специальными напылениями или покрытое пленкой стекло не является атермальным.

Особенности и преимущества

Такие стекла часто устанавливаются в автомобилях. Это обеспечивает владельцу несколько преимуществ:

  • приборная панель (и салон в целом) меньше нагреваются;
  • при езде в солнечную погоду возникает меньше бликов;
  • прочность выше, чем у изделий без оксидов в составе;
  • минимальная теплоотдача защищает от замерзания и запотевания;
  • минимизируется расход энергии на работу системы климат-контроля в жаркую погоду.

Рекомендуем установить такое стекло, если обивка салона часто выгорает, а микроклимат не соответствует вашим представлениям о комфорте.

Недостаток только один – стоимость. Атермальное стекло обойдется дороже обычного. Однако расходы относительно быстро себя окупают, т. к. уменьшается нагрузка на кондиционер, приходится реже менять элементы салона.

Внешние отличия

Чтобы понять, что перед вами атермальное стекло, обратите внимание на следующие признаки.

  • Цвет. Нестандартный состав обеспечивает легкий цветной оттенок.
  • Посмотрите на стекло через очки с поляризациоными стеклами. Вы увидите разноцветные разводы (как у бензина, попавшего в воду).
  • Маркировка. Производители обозначают свою продукцию словами Tinted и Overtinted. Первый вариант обозначает, что показатель светопропускания составляет от 81. Обозначение Overtinted значит, что светопропускание составляет от 78,5 (этот вариант предназначен для установки в качестве лобового стекла).

При выборе следите, чтобы на поверхности не было трещин и сколов, т. к. они ухудшают износостойкие характеристики.

Введение в пассивную атермализацию

Тепловая расфокусировка | Уравнения ахроматического и атермального дублетов | Графический метод выбора стекла Achrotherm и материалов корпуса

Для приложений, подверженных колебаниям температуры, важно разработать атермическую оптическую систему: оптическую систему, которая нечувствительна к тепловым изменениям окружающей среды и возникающей в результате расфокусировке системы. Разработка атермической конструкции, которая зависит от коэффициента теплового расширения (КТР) материалов и изменения индекса с температурой (dn / dT), особенно важна в инфракрасном диапазоне.Значение dn / dT большинства ИК-материалов на порядки выше, чем у видимых стекол, что приводит к большим изменениям показателя преломления. Кроме того, хотя оптические системы часто проектируются на воздухе, материал корпуса также чувствителен к тепловым изменениям, и это следует учитывать при рассмотрении атермализованной конструкции.

Тепловая расфокусировка

Расширение и сжатие материала из-за изменений температуры регулируется коэффициентом теплового расширения материала α, который имеет единицы 10 -6 м / ° C (или ppm / ° C).Изменение длины (L) материала из-за изменения температуры определяется уравнением 1.

Термодефокус - это изменение положения фокуса на оси при изменении температуры из-за изменения показателя преломления с температурой (dn / dT) и расширения материала. Аналогичное уравнение, количественно определяющее изменение фокусного расстояния линзы в воздухе с температурой, дается уравнением 2, где β - термооптический коэффициент.

β можно определить с помощью уравнения 3, где α g - КТР стекла.Уравнение для β должно включать член для изменения показателя преломления воздуха в зависимости от температуры, но, поскольку этот член мал по сравнению со значениями dn / dT материала в ИК-диапазоне, он здесь не включен. Это приближение не следует использовать в видимом диапазоне, поскольку воздействие воздуха больше влияет на термооптический коэффициент, чем в инфракрасном.

Для объектива, установленного в корпусе с коэффициентом теплового расширения α h , изменение положения фокуса представляет собой комбинацию изменения фокусного расстояния объектива и изменения положения плоскости изображения из-за корпуса расширение, как показано в уравнении 4 и на рисунке 1.Если изменение длины корпуса равно изменению фокуса из-за линзы, то расфокусировка равна нулю, и система считается атермальной.

Рисунок 1: Расфокусировка (Δf) линзы в металлическом корпусе при изменении температуры (ΔT)

Уравнения ахроматических и атермальных дублетов

Распространенным оптическим элементом является ахроматический дублет, в котором для коррекции цвета используются положительный и отрицательный элементы из разных материалов с равной и противоположной степенью хроматической аберрации.Предполагая, что элемент находится в воздухе, ν-число (обратная дисперсия) для произвольного диапазона волн, определяемого самой длинной, самой короткой и средней длиной волны, дается уравнением 5. Если уравнения 6 и 7 удовлетворяются, результатом является ахроматический дублет. Оптимальное решение - это решение, которое содержит два элемента с наибольшей разностью ν-чисел: Δν.

Чем больше Δν, тем больше фокусное расстояние (меньшая мощность) и меньшие радиусы (уменьшаются аберрации и улучшаются оптические характеристики). Посмотрев на карту стекла, легко визуально выбрать корону и бесцветное стекло, у которых есть большая разница в числах ν.Аналогичным образом, мы можем использовать обратный термооптический коэффициент (уравнение), обычно называемый тепловым числом ν, в наших ахроматических уравнениях для создания атермального дублета (уравнения 8 и 9). Если мы спроектируем дублет, в котором выполняются уравнения ахроматического дублета и атермального дублета (уравнения 6-9), в результате получится ахротермическая система: система, которая одновременно является ахроматической и атермической (уравнение 10).

Построив график зависимости теплового ν-числа (ν T ) от цветного ν-числа, мы можем визуально идентифицировать два материала, которые можно использовать для разработки ахротермической системы. Учитывая уравнение для прямой (y = mx + b, где m - наклон, а b - точка пересечения по оси Y), мы видим, что если мы установим точку пересечения по оси y равной нулю и выберем материал (ν 1 , ν T1 ) наклон m = ν T1 / ν 1 . Из уравнения дублетного ахротерма мы знаем, что хотим, чтобы наклон двух разных материалов был одинаковым, чтобы добиться цветокоррекции и атермализации; любые два материала, которые могут быть соединены линией, проходящей через источник, обеспечат ахротермическое решение.Как показано на рисунке 2, IG5 и AMTIR1 обеспечат почти ахротермическое решение в воздухе для LWIR (8–12 мкм). Примечание. График не учитывает расширение какого-либо механического корпуса системы.

Рисунок 2: Образец ν T в зависимости от ν График для LWIR (8-12 мкм)

Графический метод выбора ахротермного стекла и материалов корпуса

Альтернативой графику зависимости теплового ν-числа (ν T ) от цветного ν-числа является построение графика зависимости термооптического коэффициента (β) отν-число обратного цвета. 1 Этот метод не только помогает идентифицировать два доступных оптических материала, но также помогает определить КТР материала корпуса, необходимого для ахротермического раствора в корпусе. Как показано на рисунке 3, точка пересечения по оси y обеспечивает необходимый материал корпуса через линию, которая проходит через два материала и пересекает ось y. В случае отсутствия единого материала корпуса с требуемым КТР требуемый КТР может быть достигнут с использованием биметаллического корпуса или альтернативного решения для механического монтажа.

Рисунок 3: Типовая карта атермального стекла , отображающая β в зависимости от (1 / ν)

Важно отметить, что этот метод по-прежнему предполагает, что dn / dT воздуха меньше, чем у оптических материалов; в то время как это верно для инфракрасных систем, dn / dT воздуха необходимо учитывать для систем, работающих в видимом спектре. Для получения более подробной информации об этих и других графических методах атермализации, пожалуйста, обратитесь к указанным источникам.


Список литературы

  • Шверц, Кэти, Дэн Диллон и Скотт Спарролд.«Графический выбор оптических компонентов и материала корпуса для цветокоррекции и пассивной атермализации». Труды SPIE, том. 8486: Текущие разработки в области дизайна линз и оптической инженерии XIII , 11 октября 2012 г.
  • Шверц, Кэти, Адам Бублиц и Скотт Спарролд. «Преимущества использования специального халькогенидного стекла для пассивно атермализированных систем визуализации LWIR с коррекцией цвета». Труды SPIE, том. 8353: Инфракрасная технология и приложения XXXVIII , 31 мая 2012 г.

Библиография

1 Тамагава, Ясухиса, Сатоши Вакабаяси, Тору Таджиме и Цутому Хашимото. «Дизайн многолинзовой системы с атермальной диаграммой». Прикладная оптика 34, вып. 33 (1 декабря 1994 г.): 8009-013.

Aschua - Rudolf Uhlen GmbH - Arbeitsschutz - Интернет-магазин

Продукты
  • Держатели для козырька
  • СИЗ для пожарной части
  • Лицевая панель электрика
  • Головные редукторы
  • Козырьки
  • 78
    • Защита от сварки
    • Neue Bochumer Brillen
    • Защитные очки
    • Теплозащитные экраны
    • Alu-оконная рама для оконной рамы
      • Шлемы
Услуга
  • О компании Rudolf Uhlen GmbH
  • Контакты
  • Каталог
  • Условия использования
  • Выходные данные
Информация
  • Карта сайта
  • Новости
  • Безопасность и экология
  • Заявление о конфиденциальности данных
Добро пожаловать обратно !
Адрес электронной почты:
Пароль:
Забыли пароль?
Главная / Каталог / Защитные очки / Стекло 59x49 мм

Стекло 59x49 мм

Распечатать технический паспорт продукта

Арт.ZFKGL013-47

  • Очки размером 59x49 мм
  • Они подходят для складных очков моделей GFKBR003 / GFKBR005 / GFKBR007

Очки доступны в различных материалах и защитных оттенках.

  • Очки NEOTHERM синие, используются как смотровые стекла
  • Они имеют степень защиты от ИК-излучения 4-7 и НЕ МОГУТ использоваться для сварки
  • Очки ATHERMAL зеленые, используются как сварочные очки
  • В зависимости от вида сварки используются защитные оттенки от УФ-лучей от DIN 3 A до DIN 11 A
  • Кроме того, прямоугольные очки также доступны в виде прозрачных очков и козырьков из поликарбоната.
  • Все очки доступны в небьющихся версиях
    Арт. Измерение Защитный фильтр
    ZFKGL013-47 59x49 мм голубой NEOTHERM оттенок 4-7
    ZFKGL013-47 SPFR 59x49 мм голубой NEOTHERM оттенок 4-7 небьющийся
    ZFKGL051 59x49 мм прозрачное стекло SG-DIN
    ZFKGL051 SPFR 59x49 мм прозрачное стекло SG-DIN ударопрочное
    ZFKGL055-3 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 3
    ZFKGL055-4 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 4
    ZFKGL055-5 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 5
    ZFKGL055-6 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 6
    ZFKGL055-7 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 7
    ZFKGL055-8 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 8
    ZFKGL055-9 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 9
    ZFKGL055-10 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 10
    ZFKGL055-11 59x49 мм зеленый ATHERMAL оттенок 11
    ZFKGL057 59x49 мм поликарбонат прозрачный
    ZFKGL57-1 59x49 мм поликарбонат зеленый


Этот товар был добавлен в наш каталог 15.Январь 2008г.

Технические характеристики
Сертификат CE Атермальные очки
Размер файла: 297,08 КБ
Очки с сертификатом CE прозрачные
Размер файла: 81.95 КБ
CE-сертификат Очки Neotherm
Размер файла: 50,89 КБ

Атермальное превосходство: SiC по сравнению с телескопами из алюминия и стекла для малых спутников - Aperture Optical Sciences

ВВЕДЕНИЕ Узлы оптических телескопов

(OTA), выполненные из карбида кремния (SiC), обеспечивают преимущества в производительности для космических приложений, но в основном используются в государственном секторе.Новое поколение легких и термостойких конструкций доступно на рынке, что позволяет распространить применение SiC на небольшие спутники.

Одной из основных проблем при проектировании спутниковых телескопов является способность сохранять рабочие характеристики в тепловых условиях низких околоземных орбит (НОО). В этом примечании к применению сравниваются анализы термостойкости двух аналогичных OTA, разработанных AOS, одного из карбида кремния и одного из алюминия со стеклянными зеркалами. Влияние изменений температуры в условиях замачивания на разрешенное расстояние до земли (GRD) исследуется с помощью анализа изображений.

SiC обладает наивысшим сочетанием удельной жесткости (E / ρ) и термической стабильности (k / α) среди всех материалов оптического качества. Эти свойства делают SiC идеальным для поддержания оптических и механических характеристик во время запуска и в динамических тепловых условиях низкой околоземной орбиты (НОО).

Рис. 1. Свойства материала и расчетная удельная жесткость в зависимости от коэффициента термической деформации для широко используемых материалов для зеркал. Свойства POCO Graphite SuperSiC-Si, 6061-T6 Aluminium и Corning HPFS Fused Silica

при комнатной температуре

SiC vs.ТРАДИЦИОННЫЕ ТЕЛЕСКОПЫ AL-GLASS

Небольшие спутниковые OTA обычно требуются для соответствия оптическим характеристикам в диапазоне температур приблизительно от -30 ° C до + 40 ° C для приложений LEO. Проведенный анализ исследует влияние фокуса и GRD в зависимости от температуры. Конструкция телескопа, использованная в анализе, представляет собой двухзеркальную отражающую систему с прозрачной апертурой 125 мм, предназначенную для обеспечения GRD ≤ 7,5 м для длин волн ближнего ИК-диапазона на высоте 500 км.

Рисунок 2 и 3: Вид в разрезе 125-мм телескоп AOS, конструкция

Графики функции рассеяния точки (PSF) показаны при -30, -20, +20 и + 40 ° C для телескопов из карбида кремния и алюминия и стекла.Узкий PSF соответствует меньшему размытию изображения на детекторе. Преобладающим воздействием на телескоп в результате изменения температуры является смещение оптики, которое вызывает расфокусировку (и, следовательно, размытость изображения на детекторе). На рисунке 12 показано сравнительное смещение фокуса в системах SiC и алюминий-стекло. Размытие изображения иллюстрируется PSF в результате различных сдвигов фокусного расстояния (рис. 4-11). Затем рассчитывается влияние на GRD. (Рисунок 13). Эта разница в чувствительности к тепловому поглощению также является показателем относительной чувствительности к температурным градиентам, которые гораздо сложнее исправить на низких околоземных орбитах.

Рис. 13: Зависимость разрешенного расстояния от земли (GRD) от температуры для телескопов из карбида кремния и стекла и алюминия от -30 до + 40 ° C.

ВЫВОДЫ:

• Система SiC поддерживает расчетный GRD в типичном требуемом диапазоне температур (± 35 ° C).

• Характеристики системы алюминий-стекло быстро ухудшаются даже после ± 2 ° C по сравнению с оптимальным значением GRD.

Тепловые свойства SiC позволяют создавать телескопические системы, превосходящие по характеристикам алюминиево-стеклянные телескопы.В условиях выдержки смещение фокуса SiC номинально равно нулю. Кроме того, SiC демонстрирует до 37 раз лучшие характеристики в диапазоне температур для разрешенных расстояний до земли по сравнению с алюминиево-стеклянными телескопами в условиях термической выдержки. Реальные сценарии представляют собой более сложные задачи, которые раскрывают еще более широкие преимущества оптимизированного выбора материалов.

АВТОРЫ:

Дэйв Эйкенс; Savvy Optics Corp., Честер, CT 06412

Кевин Дальберг, Чип Раган, Флемминг Тинкер; Aperture Optical Sciences Inc., Meriden, CT 06450

СПРАВОЧНИК:

1. KJ Kasunic, D Aikens, D. Swabowski, C. Ragan, F. Tinker, «Технические и стоимостные преимущества телескопов из карбида кремния для малых спутниковых изображений», SPIE Optical Engineering and Applications, Сан-Диего, 2017, статья № 10402-11.

2. Тинкер, Ф., Синь, К., «Асферическая отделка стекла и оптики SiC», Изготовление и тестирование оптики, Монтерей, Калифорния, США, 24-28 июня 2012 г., Figuring and Finishing Science (OM4D),

3.«Справочник SAGE по дистанционному зондированию», T. A. Warner, M.D. Nellis, G.M. Foody, (SAGE Publications Ltd., Лондон, 2009 г.), 101-102.

4. F.P. Инкропера, Д. ДеВитт, Т. Бергман, А. Лавин, «Введение в теплопередачу», (Wiley Publishing, Нью-Джерси, 2006), пятое издание.

5. Свойства материала SuperSiC [онлайн], POCO Graphite, http://poco.com/MaterialsandServices/tabid/124/Default.aspx [22 июня 2017 г.].

Атермальное флюидирование стекол | Nature Communications

Фотоманипуляция аминоазобензола SAM

Изучаемая азосистема (dMR) является производным красителя метилового красного 19 , показанного на рис.1а, синтезированы и ковалентно прикреплены к стеклянным подложкам с образованием плотных фотоактивных SAM, как показано на рис. 1b. Освещение азобензолов поляризованным светом приводит к анизотропной ориентации молекул, поскольку молекулы имеют тенденцию выстраиваться в направлении, в котором фото-рандомизация их ориентации минимальна, то есть с моментами фотовозбуждения транс-цис (приблизительно по длинной оси молекулы) по нормали к падающей поляризации 20,10,11 . Мы изучили фотоориентацию и релаксацию dMR SAM путем временного воздействия на них поляризованного света с длиной волны 514 нм и измерения динамики результирующего двулучепреломления в плоскости на длине волны 632 нм с использованием высокочувствительного поляриметра 21 .Два актиничных луча с длиной волны 514 нм, один линейно поляризованный насос (LP, плоская поляризация p ) и один циркулярно поляризованный (CP) насос освещают образец при падении, близком к нормальному, и могут включаться и выключаться с помощью 40 Время отклика -мкс при использовании электрооптических затворов на сегнетоэлектрических жидких кристаллах.

Рис. 1: Самособирающийся связанный молекулярный монослой dMR.

( a ) Молекулярная структура dMR, синтезированная и связанная со стеклом, демонстрирующая поверхность VDW азохромофорного ядра, молекулярный дипольный момент d (розовый), длинную ось азо-ядра и переход хромофора момент т (синий).Угол между осью сердечника и плоскостью поверхности составляет ψ ≈25 °. ( b ) Эскиз структуры в плоскости с ориентацией в плоскости в результате падающего света, поляризованного вдоль p (зеленая стрелка), показывающий VDW-проекции ядер dMR на плоскость поверхности (желто-зеленый), крепления страховок к поверхности (голубой), ориентация диполя d и его азимутальная ориентация φ . Этот рисунок хорошо отображает экспериментальную среднюю поверхностную плотность.( c – e ) Все фотоиндуцированные изменения в dMR SAM происходят из-за отдельных событий, в которых поглощение одного фотона указанной поляризации возбуждает молекулу (розовая), вызывая изомеризацию и переориентацию. ( d ) Из-за связок соседние молекулы должны проходить друг над другом или протискиваться мимо соседних привязок, что приводит к локально ориентированному стекловидному состоянию, стабилизированному большим барьером U th ~ k B ( 7500 К). Изолированное поглощение фотонов производит такие события с квантовой эффективностью QELF ~ 1 (одно событие / поглощенный фотон / молекула), потому что фотоиндуцированная атака барьера происходит при T = 800 K, что превышает стеклование для такой локальной переориентации.

Ядро метилового красного дМР прикреплено к поверхности стекла короткой алкильной единицей из четырех одинарных связей C – C, что дает средний угол между длинной осью ядра и плоскостью поверхности ψ ~ 25 ° , показанный на рис. 1a 22,19 , и допускает переориентацию и трансляцию ядра на ~ 1 нм. На рисунке 1b схематически показана геометрия локально ориентированного состояния с молекулами, представленными стержнями, имеющими азимутальную ориентацию φ и отношением длины к ширине, соответствующим отпечатку ван-дер-ваальсова (VDW) формы ядра на рис.1а, с привязными ремнями, случайно прикрепленными к поверхности, в местах, обозначенных синими кружками. Измерения оптического поглощения (дополнительное примечание 1) дают площадь поверхности на молекулу S = 0,55 нм 2 . Сравнение с площадью отпечатка VDW S м = 0,45 нм 2 на рис. 1b показывает, что монослой плотно упакован, с моментами перехода n-π * π-π *, представленными t , практически параллельно плоскости интерфейса (рис.1а).

Ориентация в плоскости была индуцирована в монослоях освещением LP, так что поляризация зонда и средняя длинная ось молекулы в плоскости, директор n t ( φ ), были равны + 45 ° и -45 ° от поляризации LP соответственно. В этой геометрии индуцированное двулучепреломление в плоскости Δ n может быть получено из передачи T через анализатор скрещенного зонда с использованием Δ n ( λ / πd ) T 1/2 , где d = 0.5 нм - это средняя толщина азосердца, принимаемая за толщину пленки SAM (Дополнительные методы, дополнительные рисунки S1 и S2). Сверхнизкая утечка поляриметра при погасании, T мин = 2,4 × 10 −10 , позволяет измерять двулучепреломление SAM в плоскости всего лишь Δ n ~ 0,001.

Во время освещения dMR SAM, изначально рандомизированного по ориентации за счет тепловых флуктуаций, пучком накачки LP, начиная с t = 0, двулучепреломление в плоскости Δ n ( t ) Δ n ( t ) = n || - n , где n || (┴) - это индекс поляризации, параллельной (нормальной) n , увеличивается с увеличением падающей оптической плотности энергии, F (энергия / площадь) от некоторого небольшого начального фонового значения Δ n <~ 0.001, до Δ n ~ 0,14, как показано на рис. 2а и дополнительном рис. S4. Это двойное лучепреломление может быть связано с упорядочением в плоскости изомеров транс , поскольку они имеют большую анизотропию оптической поляризуемости, чем цис 23 , и, как правило, большую анизотропию в их ориентационном распределении в условиях ориентационного горения дырок (Дополнительные примечания 2 и 3) 24,25,26 . Двулучепреломление Δ n , которое пропорционально параметру двумерного (2D) ориентационного порядка S = 2 φ —sin 2 φ >, указывает на развитие плоскости заказ с S ~ 0.5, на основе сравнения наших измеренных Δ n с величиной нематиков на основе азо 27 . На вставке к рис. 2а показано, что двулучепреломление SAM зависит только от поглощенной плотности энергии (поглощенная энергия / площадь), F A , и что начальный рост Δ n ( t ) довольно быстрый, с порядком SAM в значительной степени развивается при поглощенном флюенсе F A ~ 1 фотон, поглощаемый на молекулу (1 Па / моль), как рассчитано на основе измеренного оптического поглощения света 514 нм, падающего на изотропный SAM.Обратите внимание, что F A = 1 Па / моль при F = 20 мДж см −2 (дополнительное примечание 1) 19 .

Рисунок 2: Динамика записи и стирания двулучепреломления ЗУР в плоскости Δ n ( t ).

( a ) Δ n ( t ) индуцированный светом LP, включенным при t = 0. Вставка: Δ n ( t ) зависит только от средней поглощенной энергии на площадь F A , а при F A = 1 фотон, поглощенный на молекулу (1 Па / моль), a достигается значительная часть насыщенного порядка.Сплошная желтая линия - Δ n ( t ) от Q G ( t ) (уравнение 2). Почти линейный рост Δ n ( F ) при низком уровне F представляет собой инкрементное накопление в Δ n из потока однофотонных событий локального выравнивания, изолированных и случайных в пространстве-времени. ( b ) Измеренный распад Δ n ( t) / Δ n ( t = 0) (сплошные символы), первоначально записанный светом LP с изменяющейся F и стер начиная с t = 0 либо термически, либо CP-светом с интенсивностью I CP = 1 Вт · см −2 . Δ n ( т ) ≈ ( т / τ т ) - η при большом т и хорошо подходят для Q G ( т ) (сплошные кривые), что дает время масштабирования τ t (ромбики, логарифмический график «угол») и η , показатель степени затухания. Для сравнения показан экспоненциальный спад (пурпурная пунктирная кривая). Степенный закон показывает экспоненциальное распределение высот коллективных барьеров, с η = T / T м , которое уменьшается и, таким образом, T m , которое увеличивается при написании F .Для каждого F , η больше в случае CP, что дает большую эффективную температуру для стирания CP, T CP ~ 750 K. Для термического стирания время испытания для пересечения коллективного барьера составляет τ t ~ 2 с (в этом режиме τ t обозначается как τ th ), а при высокой интенсивности CP происходит стирание τ ph ( I CP ) при F A = 1 Па / моль (вертикальные оранжевые линии) ( τ t обозначается как τ ph ( I CP ) в этом режиме).( c ) Время испытаний τ t = τ th и соответствующие барьеры T th для пересечения локального барьера (попытки коллективного барьера) во время термической релаксации. Значения τ t существенно не изменяются при записи F A даже при низком значении F A , когда события записи изолированы, что указывает на то, что они определяются локальными ограничениями, присутствующими в неписаной SAM.( d ) На большом F A , δ Δ n ( F A ) (черная линия) - рост Δ n ( F A ) выше прогноз модели релаксации (желтая кривая). δT м ( F A ) - рост на T м выше комнатной температуры (фиолетовая линия). Связанный логарифмический рост δ, Δ n и δT m указывает на «истощение» или ориентационное «деформационное упрочнение» 52 .

Термическое и светоиндуцированное стирание: медленная динамика

На рисунках 2b и 3a показаны Δ n ( t ) анизотропных dMR-SAM, первоначально записанных с помощью LP-света F и соответствующего F A значения отображаются и стираются либо тепловыми колебаниями при T = 300 K, либо освещением именно CP-светом. Здесь t = 0 - время, в которое пучок LP выключен, а пучок CP включен в случае фото стирание.Эти данные о распаде показывают сверхмедленную, стекловидную релаксацию без существенного уменьшения нормализованного ориентационного порядка Q ( t ) = Δ n ( t ) / Δ n (0) для t < τ t , «угол» на логарифмическом графике, полученный из масштабирования времени для последующего затухания по степенному закону и обозначенный ромбиками на рисунках 2b и 3a. Для теплового случая τ t = τ th ~ 2 с, и степенной закон затухает при большом времени, Δ n ( t ) / Δ n (0) ~ ( t / τ th ) - η , измеряется до нескольких часов.Угол тепловой 2D XY ориентационной релаксации сравнительно анизотропных, но не связанных молекул в свободно подвешенных смектических жидкокристаллических пленках C составляет τ th ~ 10 −11 с (дополнительное примечание 4) 28,29,30,31, 32,33 , предполагая, наряду с рис. 1c – e, что два основных фактора вызывают такую ​​медленную ориентационную динамику: (i) Высокая плотность упаковки в плоскости, почти такая же, как у чистого твердого красителя, способствует тенденции к азо ядра, которые связываются посредством дипольного и VDW взаимодействия их почти плоских хромофорных ядер, что приводит к сильным структурным корреляциям в плоскости 34 , которые значительно усиливают энергетические барьеры, препятствующие движению молекул друг мимо друга.(ii) Локальная переориентация ограничивается связями до дискретных скачков, как показано на рис. 1c – e, где молекулы должны проходить друг над другом или друг за другом, и для этого они должны либо растягивать, либо изгибать привязи.

Рис. 3. Эволюция от теплового к оптическому стиранию двулучепреломления в плоскости.

( a ) Изменение релаксации двойного лучепреломления SAM с увеличением интенсивности стирания. Начальная плотность энергии записи LP зафиксирована на уровне F = 25 мДж · см −2 . Крайние правые данные (черные точки, I CP = 0) показывают термическое стирание.Черная сплошная линия - это уровень утечки поляриметра, вычтенный в ( b ). ( b ) Подбор выбранных данных релаксации к модели (уравнение 2; пурпурные кривые). Для термического распада (температура атаки барьера T = 300 K) измеренное значение η = 0,51 показывает, что индуцированная средняя высота барьера составляет T м = 590 K. При достаточно высоком I CP фото -индуцированные попытки являются доминирующими и генерируют локальные T ~ 800 K, независимо от I CP .Установленные времена масштабирования (атака барьера) τ t = τ th и τ t = τ ph ( I CP ) показаны ромбами. Спады являются бимодальными в режиме «кроссовера», где термическое и фотоиндуцированное время испытаний сравнимо со сплошными голубыми линиями, рассчитанными на основе модели релаксации, обобщенной для бимодального поведения (дополнительное уравнение S17). Вертикальные оранжевые линии обозначают F A = 1 Па / моль.( c ) Средняя обратная скорость τ t для успешного прохождения локальных молекулярных ориентационных барьеров и, следовательно, для испытаний коллективных барьеров ориентации в зависимости от интенсивности падающего света CP I CP . При низком уровне I CP , τ t имеет свою тепловую ценность ( τ t = τ th ~ 2 с), что требует ~ 10 11 молекулярных флуктуаций комнатной температуры для преодоления T th ~ 7,500 K локальный барьер, в то время как при высоком I CP мы находим τ t ~ τ ph ( I CP ), что почти равно to (1 Па / моль) / I ACP , где I ACP - интенсивность поглощенного CP (дополнительное примечание 1, дополнительное уравнение S2).Это указывает на то, что в среднем каждый поглощенный фотон генерирует тест на пересечение локального барьера, свидетельствующий о стекловании (псевдоожижение), которое стирает локальный барьер. Этот фотоиндуцированный обход процесса тепловых испытаний ответственен за ориентационную флюидизацию за счет CP-освещения, прямо проявляющуюся здесь как ориентационная вязкость, которая уменьшается обратно пропорционально увеличению интенсивности ( γ 1/ I CP ).

Эта медленная тепловая релаксация указывает на активированный, ограниченный барьером процесс распада, который обычно описывается законом Аррениуса, τ () = τ r exp (/ k B T ), где 1/ τ r - скорость попыток преодоления барьера на шкале времени молекулярной ориентационной флуктуации, не более τ r ~ 20 пс 18 - высота барьера, а τ () - характерное время экспоненциальной релаксации, как показано на рис.4а. Однако явно неэкспоненциальный характер релаксации, явно показанный на рис. 2b, предполагает, что τ () следует обобщить, чтобы включить распределение энергетических барьеров, f (), понятие, соответствующее неоднородной природе монослой, отмеченный в (i) и (ii) выше. Минимальное затухание для τ < τ t показывает, что f () имеет «барьерный зазор», то есть небольшую плотность барьеров ниже минимальной энергии U t , которая может быть в тепловом случае оценивается как U th / k B T th ~ ln ( τ th / τ r ) T ~ ln (10 11 ) T ~ 25 * 300 K ~ 7500 K, большое значение, вероятно, из-за плотности монослоя и ограничений троса.Поэтому полезно записать = U t + U , определяя плотность f ( U ), нормализованную в U , и соответствующее τ ( U ) = τ r эксп. ( U т + U ) / k B T = τ т эксп. ( U / k B T ), с τ t = τ r exp ( U t / k B T ).Обратное «пробное» время 1/ τ t (~ 0,5 Гц для термического распада), полученное из пробного барьера U t , затем служит в качестве скорости для попыток пересечь барьеры, распределенные с f ( U ). Запись Q ( t ) = ∫ g ( t / τ ) H ( τ ) , где распределение времен релаксации τ ( U ) = τ t exp ( U / k B T ) равно H ( τ ( U )) = f ( U ) / | d τ ( U ) / d U | , дает релаксацию в форме Q ( t ) = G ( t / τ t ), показывая, что это время испытания барьера τ t , которое становится масштабное время релаксации (дополнительное примечание 5).Для общности мы предположили, что релаксационная динамика параметра порядка для каждой моды или события τ растянута экспоненциально, Q τ ( t ) = exp- ( t / τ ) α . Однако обнаружено, что динамический показатель моды α существенно влияет только на динамику записи фотографий.

Рисунок 4: Краткое описание релаксационных процессов, относящихся к dMR SAM.

( a ) Дельта-функция распределения высот барьеров, f ( U ) = δ ( U - U t ), приводит к термически активируемой релаксации Аррениуса, для которой функция убывания экспоненциальная во времени Q ( t ) = exp (- t / τ t ), с временем масштабирования τ t определяется зазором барьера, U t , а скорость молекулярных флуктуаций τ r −1 .( b ) Распад для ориентационного стекла локальных доменов, стабилизированных минимальным локальным энергетическим барьером U t , с коллективными междоменными взаимодействиями, дающими дополнительную энергию U , распределенную по экспоненциальному закону при больших U , f ( U ) = exp (- U / U м ) как для распределения Шера / Шлезингера 43 , показанного здесь. Результатом является функция затухания с 'углом' при τ t , определяемая U t , и степенным асимптотическим затуханием Q ( t ) = ( t / τ т ) - η определяется показателем η = k B T / U м .( c ) В терморелаксирующей dMR SAM, U th и, следовательно, τ th определяются локально, в ориентированных стекловидных кластерах из нескольких молекул, первоначально созданных в результате событий изомеризации, индуцированной однофотонным излучением. U m увеличивается с усилением коллективного взаимодействия таких ориентированных кластеров, так что η = k B (300 K) / U m уменьшается с увеличением плотности письма.( d ) При фоторазрушении CP dMR SAM эффективная температура атаки барьера, также установленная в событиях индуцированной однофотонной изомеризацией, составляет T loc = 800 K, расплавляя локальное коллективное стеклообразное состояние и вызывая атаки на барьерах из-за взаимодействия с соседними молекулами с единичной квантовой эффективностью. Более быстрое затухание по степенному закону, которое приводит к η = k B (800 K) / U m , свидетельствует о том, что все барьеры в f ( U ) атакуются при T eff = 800 K, и, таким образом, даже высокие энергетические барьеры в f ( U ) достаточно локализованы, обязательно в пространственно-временном объеме 1 нм / 10 пс фотоориентационного события.

Следуя идее распределения высоты барьера, мы обнаружили, что f ( U ) предсказано на основе моделей статистики экстремальных значений, описывающих плотность энергий самых глубоких минимумов в суровых энергетических ландшафтах 35,36, 37,38,39,40,41 , в частности, университетского класса Гамбель 35 , дают прекрасное описание нашего отдыха. В частности, как впервые отметили Пфистер и Шер, 42 и Шлезингер 43 , наблюдаемая кинетика степенного закона при больших t возникает естественным образом, если высокоэнергетический хвост f ( U ) является экспоненциальной в пределе большого значения U , что также прогнозируется на основе статистики экстремальных значений и моделей Гамбеля 44,35,39 .Экспоненциальное распределение хвоста и его релаксационная динамика показаны на рис. 4б. Нормализованное распределение Гамбеля (дополнительное примечание 5)

, где β - параметр, а Γ (1/ β ) - гамма-функция, отсекаемая как двойная экспонента для U <0, чтобы создать барьерную щель, и является экспоненциальной при большом U , f G ( U ) ~ exp- ( U / U м ), с постоянной затухания U м средняя высота барьера экспоненциальной хвост.Для β = α / η , f G ( U ) дает эффективное распределение времен релаксации H G ( τ ) = [ α / Γ ( η / α ) τ т ] [эксп- ( τ т / τ ) α ] [ τ / τ т ] - ( η +1) , который затем можно проинтегрировать, как написано выше, чтобы получить релаксацию параметра порядка:

Таким образом, Gumbel H G ( τ ) дает функцию релаксации, которая проста, но обеспечивает высококачественные соответствия наших данных релаксации Δ n ( t ) (пурпурные кривые на рис. 2b и 3b), где мы берем Q G ( t ) = Δ n ( t ) / Δ n (0). Q G ( t ) масштабируется на τ t и при длительном времени, где Q G ( t ) <1, мы имеем Δ n ( t ) Q G ( т ) ( т / τ т ) - η = ( т / τ т ) - k T B / U м = ( t / τ t ) - T / Tm , степенной временной спад зависит только от: (i) параметра η , который является экспонентой затухания η = T / T m , регулируется соотношением энергии тепловой активации k B T to U m = k B T m , характеристическая энергия масштабирования экспоненциального хвоста записанного barr распределение по высоте; и (ii) частота попыток преодоления барьера 1/ τ t , которая устанавливает временной масштаб.Затухание в течение длительного времени является степенным, потому что в ходе релаксации, как только барьеры ниже определенной энергии U ( t ) были преодолены, средняя высота оставшихся барьеров всегда составляет U ( t ) + U м . В Q G ( t ) время «угла» на графиках log – log в значительной степени определяет τ t , при этом значения аппроксимации показаны ромбиками на рис. 2, 3, 4. а по данным рис.3c. Большой уклон - т в значительной степени определяет η . Обнаружено, что динамический показатель моды составляет α ~ 0,8, управляя в первую очередь начальной записью, описываемой как Δ n ( t ) 1– Q G ( t ) (Рис. 2a и Дополнительный Рис. S5). Наши основные результаты вытекают из аппроксимации распада следующим образом.

SAM стеклянная релаксация: два различных процесса преодоления барьеров

Мы идентифицируем локальный процесс, который определяет τ t , и коллективный процесс, который увеличивает η с увеличением плотности записи.Мы начнем с обсуждения τ t , отметив, что запись и стирание фотографий происходит посредством серии дискретных случайных событий поглощения фотонов, которые при используемых здесь интенсивностях (<1 кВт / см −2 ) широко распространены. разделены в пространстве-времени в результате их короткой продолжительности (~ 10 пс) и небольшого пространственного измерения (~ 1 нм, дополнительное примечание 5), как подробно описано в обсуждении событий изомеризации ниже. Это можно увидеть из рис. 3c, где доля времени, затрачиваемого освещенной молекулой на фото-события, показана в зависимости от интенсивности, в данном случае для стирания CP.Таким образом, при записи изначально случайного состояния при низкой плотности энергии, F A <1 Па / моль, двулучепреломление, которое растет почти линейно со временем, или F A (рис. 2a), является средняя мера локальной ориентации изолированных групп из нескольких молекул, каждое событие ориентации вызвано одним фотоном. Термический распад Q G ( t ) соответствует рис. 2b, где τ t = τ th оказывается независимым от плотности записи до F A <1 Па / моль (рис.2c) в сочетании с данными вставки на рис. 2a, которые показывают, что индуцированная Δ n ( t ) зависит только от плотности энергии даже для самой медленной (низкой интенсивности) записи, указывают на то, что тепловое время жизни изолированных ориентированных кластеров из нескольких молекул в случайном монослое составляет τ th ~ 2 с в режиме F A <1 Па / моль. Это ясно показывает, что ограничения, определяющие τ th и, следовательно, U th , являются локальными.Оценка локальной ориентационной вязкости γ может быть получена путем предположения, что ориентационная диффузия определяется константой D = k B T /8 πγa 3 . Принимая 1 / D ~ τ th ~ 2 с и радиус a ~ 0,5 нм, получаем γ ~ 10 8 пуаз, количественно определяя стеклянную природу ориентации dMR.

Переходя на η , Q G ( t ) подходит на рис.2b показывают, что для F A > 1 Па / моль, где локальные области испытывают множественные события поглощения во время записи, показатель затухания η увеличивается с увеличением F A . Поскольку термическое стирание происходит при T ≈300 K, поведение η = T / T м для термических распадов показывает, что T м ( F A ) увеличивается с 500 K до 1200 K по мере того, как F A увеличивается с 0.5–250 Па / моль, что свидетельствует о расширении экспоненциального хвоста f ( U ) до более высоких энергий и, таким образом, об углублении барьеров, определяющих f ( U ). Рис. 2d показывает, что при большом F A , как T m ( F A ), так и записанное двулучепреломление Δ n ( F A ) из рис. 2a увеличиваются в виде журнала ( F A ), указывая на то, что постепенно улучшенный порядок записи создает все более глубокие барьеры.Усиление очень глубоких барьеров, ответственных за хвосты степенного закона в течение длительного времени, предполагает коллективный процесс, происходящий из взаимной стабилизации локально-ориентированных доменов нескольких молекул, который усиливается, когда каждая местность испытывает множественные ориентирующие события в расширенном во времени процесс написания. Молекула должна преодолеть свой локальный ориентационный барьер U th , который не претерпевает значительных изменений с F A , чтобы провести тест барьеров, задаваемых f ( U ), которые становятся глубже с увеличение F A .

Переход фотоэразирования к независимому от интенсивности приподнятому локальному T

Если известен T м ( F A ), рис. 2b позволяет сравнить термическое затухание и затухание CP для записи с F A = 0,5, 12 и 60 Па / моль, и, следовательно, определение из η = T CP ( F A ) / T м ( F A ) эффективной температуры T CP для кругового поляризованного стирания, в данном случае при интенсивности стирания I CP = 1000 мВт см −2 .Большие наклоны для случая CP показывают, что эффективная температура для атаки барьеров f ( U ) во время стирания CP больше, чем T = 300 K. Расчет T CP из T CP ( F A ) = ηT м ( F A ) дает аналогичные эффективные температуры стирания, T CP = 760 K, 710 K и 770 K для трех значений из письменного F A , общий для термической и CP-стертой релаксации, соответственно.Это постоянство является доказательством ключевого результата: значения T м и, следовательно, распределения высоты барьера одинаковы для термического стирания и стирания CP. Взяв T CP = 750 K, мы можем затем определить барьер T м ( F A ) для различных значений F A , вплоть до T м ( F A = 675 Па / моль) = 1670 K, что недоступно термически, потому что термический распад становится чрезвычайно медленным для таких больших F A .

На рис. 3a и b показаны серии релаксационных кривых dMR SAM, ориентированно записанных с фиксированной поляризованной плотностью записи F A = 1,25 Па / моль и стертых либо термически, либо с возрастающей интенсивностью I CP CP свет. Для термического стирания ( I CP = 0, T = 300 K) мы измеряем η = T / T м = 0,51, что соответствует средней высоте ориентационного барьера T м = 590 K наведено F A = 1.25 па / моль при письме. Подгонка этих данных к уравнению 2 дает время испытания, τ t , показанное ромбами для каждой кривой на фиг. 2b и 3a. Также показано время, в течение которого поглощенная плотность энергии во время стирания составляет один фотон на молекулу ( F A = 1 Па / моль). Для термического стирания τ th τ t ( I CP = 0) составляет порядка нескольких секунд. τ т ( I CP ), показанный на рис.3c, начинает уменьшаться с увеличением I CP в режиме кроссовера, где скорость испытаний с фотоусилителем становится сопоставимой с термической: τ t ( I CP ) ~ τ th . Для I CP > ~ 100 мВт / см −2 , где τ t ( I CP ) << τ th , мы обозначаем фотонно-управляемую асимптотическую вариацию τ т ( I CP ) как τ ф. ( I CP ) на рисунках 3a – c и 4d.В переходном режиме τ t ( I CP ) ~ τ th ( I CP ~ 10 мВт / см −2 ) распады соответствуют бимодальному модели (сплошные голубые кривые на рис. 3b), с температурным наклоном на короткое время и наклоном фото-события на долгом времени (дополнительное примечание 6). При высоком I CP , где τ t ( I CP ) < τ th , η насыщается при I CP - независимом асимптотическом значении, η CP = 1.50. Это соответствует эффективной температуре T CP = η CP T m = 890 K, которая, согласно нашей модели энергетического ландшафта, является температурой локальной структуры, как она делает пробные попытки преодолеть свои ориентационные барьеры. Это несколько больше, чем T CP = 740 K для SAM на рис. 2a, что типично для варианта SAM-to-SAM для T CP , которое в наших данных в среднем составляет T CP. = 800 ± 100 К.Тот факт, что температура T CP становится независимой от I CP , когда она достаточно велика, чтобы испытания были преимущественно генерированными фотонами, показывает, что T CP не связано со средним потоком энергии. Скорее T CP можно понимать как эффективную локальную температуру, особенность локальных переходных процессов, которые являются полностью изолированными пространственно-временными событиями даже при самых высоких интенсивностях, используемых здесь. На рисунке 3c показано изменение τ t с I CP , и мы видим, что в режиме высокого I CP τ ph ( I CP ) изменяется как 1/ I CP (черная пунктирная линия) и очень близко к τ t = (1 Па / моль) / I ACP (сплошная оранжевая линия), время, необходимое для F A , чтобы вырасти до F A = 1 Па / моль (дополнительное уравнение S2).Это почти равенство указывает на то, что процесс стирания CP имеет квантовую эффективность, QELF ~ 1: для каждого поглощенного фотона генерируется одна попытка преодоления барьера на молекулу.

Возвращаясь к нашей модели релаксации как локальной ориентационной диффузии, ограниченной вязкостью γ , и отмечая также, что γ τ t , мы сразу видим, что гораздо более быстрые распады, вызванные CP-светом (рис. 2b и 3а) за счет уменьшения τ ph ( I CP ) при увеличении I CP , является проявлением ориентационного флюидизации.Поэтому на рис. 3c мы также изображаем это поведение как фотоиндуцированное снижение относительной вязкости γ ( I CP ) / γ (0), со снижением вязкости в ~ 10 −5 раз. , обнаруженный уже при относительно небольшой интенсивности лазера 1 кВт / см −2 . На рисунке 3c затем прямо показано, что ключевым признаком этой флюидизации является переход с увеличением I CP до вязкости, которая обратно пропорциональна интенсивности света.Из-за низкой плотности событий в пространстве-времени (верхняя ось) освещение не производит заметного среднего нагрева, то есть псевдоожижение является «атермальным».

События фотоабсорбции / изомеризации

Поглощение фотона на длине волны 514 нм выделяет энергию = 2,4 эВ в азоядро dMR, достаточную для возбуждения одной гармонической степени свободы до = 29000 К. Появляется некоторая часть этой энергии. в форме, которая локально проверяет распределение молекулярного ориентационного барьера при эффективной температуре T CP ~ 800 K.Быстрая спектроскопия 45,46,47 , квантово-молекулярное динамическое моделирование 18,48 и молекулярно-динамическое моделирование 17 дают полуколичественную картину этого процесса, указывая на то, что он в основном механический, с энергией фотонов, отображаемой как когерентная сила, временно действующая на окружающую среду поглощающей молекулы 49,50 , следующим образом. После поглощения фотонов и электронного возбуждения азо-ядро возвращается в основной электронный коллектор в конфигурации переходного состояния, из которой когерентное изменение внутримолекулярной конфигурации происходит по одному из нескольких возможных путей, например, от транс до цис или от транс до транс , все из которых уменьшают внутреннюю потенциальную энергию на ~ 2 эВ (45 ккал на моль), что составляет почти всю поглощенную энергию фотонов 18,48 .Например, преобразование ядра из транс в цис осуществляется за счет изменения двугранного угла CNNC на 180 °. В вакууме это преобразование представляет собой плавное скольжение по поверхности потенциальной энергии основного состояния в виде квазиэкспоненциальной затухающей релаксации (характерное время = 0,4 пс) 18 . В этом процессе колебательные моды молекулы термализуются, при этом энергия сводится в основном к полностью возбужденным низкочастотным колебаниям, и молекула достигает внутренней температуры ~ 1100 К 45 .Однако в растворе почти вся энергия такого когерентного изменения формы молекулы высвобождается в виде ориентационной и трансляционной работы, совершаемой над соседними молекулами 18,47,48 . В частности, детальное моделирование Tiberio et al. 18 показывают, что для азобензола в растворителе изменениям молекулярной формы преимущественно противодействуют межмолекулярные вязкие силы, а не внутримолекулярная диссипация, что приводит к затухающей релаксации в гораздо более длительном масштабе времени (~> 10 пс), чем в вакууме, a ожидаемая динамика (дополнительное примечание 7) и подтвержденная экспериментом 46 .В этом случае распад становится слишком медленным, чтобы возбуждать молекулярные колебания, и потенциальная энергия азо идет главным образом на создание когерентного движения растворителя, а также на вращение и поступательное движение азо-ядра. Выделенная энергия 2 эВ соответствует ~ 30 гармоническим степеням свободы при 800 К, с помощью которых можно атаковать ориентационные барьеры молекулы. Тот факт, что квантовая эффективность для барьерных испытаний, QE ~ 1, больше, чем для транс - цис изомеризации (0.3 < QE транс-цис <0,7) 9 является показателем того, что поглощенная энергия фотона передается соседям возбужденной молекулы, независимо от того, дойдет ли она до цис или вернется к транс 18 . МД моделирования Teboul et al. 17,51 также показывают локализованное временное увеличение среднего квадрата молекулярного смещения и динамическую неоднородность в кластерах, окружающих изомеризующиеся молекулы.Однако это моделирование трудно использовать напрямую, потому что суммарная вложенная энергия не указывается.

Фотофлюидизация: стеклование локальных барьеров

Этот анализ показывает, что в плотной среде фотонно-индуцированное изменение формы молекулы азоядра происходит в масштабе времени 10 пс, достаточно медленно, чтобы вызвать когерентный переходный процесс силы на соседние молекулы (в отличие от молекулярных колебаний 49,50 ), вкладывая ~ 2 эВ механической энергии, достаточной для создания ориентационного события с эффективной локальной температурой T = 800 K.Если бы только вращение вокруг коротких молекулярных осей было таким возбужденным (что маловероятно), тогда можно было бы непосредственно задействовать верхнюю оценку ~ 30 молекул. Поскольку, как правило, существуют поступательные, другие вращательные и низколежащие колебательные моды, которые также будут возбуждены, фактическое количество участвующих молекул должно быть меньше, вероятно, ограничено группами ближайших соседей (~ 7 молекул). Как отмечалось выше, начальная запись оставляет такую ​​группу с барьером U th ~ k B (7500 K) для переориентации.С этим барьером и температурой фотоиндуцированной атаки T = 800 K, количество событий поглощения фотонов для генерации испытания будет exp [7,500K / 800K], то есть QELF <10 −4 , что на порядки меньше наблюдаемого QELF ~ 1. Это сравнение подразумевает, что в процессе локального пересечения барьера должен происходить переход стекла в псевдоожиженное состояние при температурах между 300 и 800 K, что дает гораздо меньший эффективный барьер при температуре атаки T = 800 K, чем при T = 300 К.Эксперименты не дают прямой информации о природе этого перехода, но его существование неудивительно, так как T = 800 K превышает температуру стеклования ( T g ) большинства органических сред, и данные моделирования свидетельствуют о том, что Об индуцированной динамической неоднородности в системе азо-легированного полимера сообщалось 51 . T loc = 800 K локальная, управляемая светом температура испытания, таким образом, расплавляет коллективные локальные структуры, возможно, несколько молекул H- или J-агрегатов, которые сдерживают переориентацию, чтобы дать возможность группе молекул выполнить «испытание». проверить при T loc = 800 K барьеров, возникающих при взаимодействии с соседними ориентированными молекулами.Небольшая часть времени, в течение которого молекула принимает участие в событии, показанном на рис. 3c для интенсивностей, используемых здесь, гарантирует, что флюидизация производится потоком случайно происходящих, изолированных, дискретных событий фотоориентации. В каждом из этих событий T loc = 800 K конкурирует с барьером переориентации U , распределенным от участка к участку с f ( U ). Эта конкуренция представляет собой процесс, включающий коллективное поведение молекулы и только ее ближайших соседей, поскольку, как обсуждалось в предыдущем разделе, только несколько молекул могут быть временно нагреты до этой температуры.Такой поток случайных фотоориентационных событий, встречающих экспоненциальное распределение высот барьеров, приводит к наблюдаемым затуханиям степенного закона. В этом случае локальный стеклование, при котором группа из нескольких молекул «плавится», переориентируется и «повторно замерзает», явно является механизмом постоянного макроскопического изменения (формы), обнаруживаемого в системах на основе азо 17,14 .

Запись в большом количестве F: сопряженное старение порядка и средней высоты барьера

Медленное старение, показанное на рис.2d, с Δ n ( F A ) и T m ( F A ), увеличиваясь как ln F A с F A в диапазоне 10 < F A <10 4 Па / моль, указывает на ограниченный барьером процесс записи. Барьеры, встречающиеся при письме, - это как раз те, которые устанавливаются и должны быть преодолены в обратном порядке во время стирания, то есть характерный масштаб энергии для записи составляет T m .Затем, принимая пробную частоту, сгенерированную фотографией, ν w , для записи (для преодоления препятствий для достижения ориентированного состояния), шкала энергии, записанная в момент времени t , задается просто условием «исчерпания», определение δU м ( t ) как энергетическая граница между низкими барьерами, которые в среднем уже были пересечены в момент времени t ( P ( t )> 1) и еще высокими пересечениеРешение для δT m ( t ) дает δT m ( t ) ≈ T ln ( w ) или δT m ( t ) ≈ T ln ( F A / F A w ), где F Aw - плотность потока энергии, необходимая для пробного письма. Из рис. 2d при F A = 10 3 Па / моль имеем δT м / T ≈4.3, что дает F / F w = 74 и, следовательно, F w = 14 Па / моль в качестве пробной скорости записи, выраженной как флюенс, поглощаемый изотропным образцом (фактическое поглощение будет примерно половину этого значения из-за индуцированного ориентационного упорядочения). Таким образом, в этом асимптотическом режиме каждая молекула должна пройти через цикл транс - цис - транс ~ 10 раз, чтобы провести испытание, при котором дальнейшее поляризованное освещение может усилить связь между локальными стеклообразными доменами и увеличить T мкм .В то время как одиночные записывающие фотоны эффективно создают локальные стеклообразно ориентированные домены, требуется много записывающих фотонов, чтобы связать их вместе, чтобы установить как лучший порядок, так и барьерное распределение, имеющее хвост, простирающийся в сторону более высоких энергий. Эта связь порядка и высоты барьера также может быть понята как пример ориентационного деформационного упрочнения (дополнительное примечание 8) 52 .

Pape Schweißprodukte GmbH

CR 39®

Среды / приложения

Защитные линзы CR 39® устанавливаются перед сварочным защитным стеклом.Предотвращает горение брызг металла. Он обеспечивает очень долгий срок службы, отсюда и название «1000 песочных часов».

Доступные размеры
105 x 50 мм 110 x 55 мм 110 x 60 мм
108 x 51 мм 110 x 90 мм 50 мм круглый

Более подробную информацию можно найти в технических паспортах продукта в области загрузки.


Защитное стекло RD 50®

Среды / приложения

Больничная защита от рентгеновского излучения, сканирование МРТ, смотровые окна, дверное остекление, применение в ядерной медицине, специальный угловой стык и ламинирование с помощью флоат-стекла позволяют увеличивать размеры окон, создавая лучшие условия для наблюдения. Многократные стеклопакеты, обеспечивающие решения для наблюдения за фигурой.Благодаря особому составу RD 50® также отлично подходит для применения в ПЭТ и обеспечивает оптимальный защитный эффект. Поэтому RD 50® можно использовать в комбинации ПЭТ и КТ. Ключевые рынки - аналитический и медицинский.

RD 50®: эквиваленты свинца в мм Pb для качества рентгеновского излучения и максимальных размеров поставки

Минимальная толщина
в мм
Максимальная толщина
в мм
Эквивалент затухания в мм Pb при напряжении на лампе: Максимальный вес
кг на м2
Максимальный размер
мм x мм
80 кВ 100 кВ 110 кВ 150 кВ 200 кВ
4.0 5,5 1,2 1,1 1,1 1,1 1,1 28 2100x1000
5.0 7,0 1,2 1,2 1,2 1,2 1,1 33 2400x1100
7.0 9,0 2,1 2,1 2,1 2,1 2,0 43 2400x1100
8.5 10,0 2,6 2,6 2,5 2,5 2,4 51 2400x1100
10.0 12,0 3,1 3,1 3,0 3,0 2,9 59 2000x1000
11.5 14,0 3,5 3,6 3,5 3,5 3,3 66 2000x1000
16.0 19,0 5,0 4,9 4,9 4,6 91 1500x800
20.0 23,0 6,3 6,1 6,1 5,8 91 1500x800

RD 50®: эквиваленты свинца в мм Pb для радионуклидов

Нуклид Эквивалент затухания в мм Pb при толщине:
4.0 мм 5,0 мм 7,0 мм 8,5 мм 10,0 мм 11,5 мм 16,0 мм 20,0 мм
С-11, Н-13,
О-15, Ф-18
1.4 1,8 2,6 3,1 3,7 4,2 5,9 7,4
CO-58 1.6 2,0 2,8 3,4 4,0 4,6 6,4 7,9
CO-60 1.7 2,2 3,1 3,7 4,4 5,1 7,1 8,9
Fe-59 1.7 2,2 3,1 3,7 4,4 5,1 7,0 8,8
Тс-99м 1.1 1,4 2,0 2,4 2,9 3,3 4,6 5,7

Более подробную информацию можно найти на нашей домашней странице www.pape-strahlenschutz.de


Защитное стекло RD 30®

Среды / приложения

Маммография, защита сотрудников, улучшение наблюдения, успокоение пациентов.
Предназначен для аналоговой и цифровой маммографии.
Обеспечивает защиту в почтовом сканере безопасности.
Также применяется в промышленности, например.грамм. Для неразрушающего контроля материалов

RD 30®: эквиваленты свинца в мм Pb и размер

Толщина стекла
в мм
Эквивалент затухания в мм Pb при напряжении на лампе: Максимальный вес
кг на м2
Максимальный размер
мм x мм
50 кВ 56 кВ 76 кВ 80 кВ 110 кВ 150 кВ
6.0 ± 0,25 ≥ 0,5 ≥ 0,5 ≥ 0,5 ≥ 0,5 ≥ 0,5 ≥ 0,5 20 2350 х 1650

Более подробную информацию можно найти на нашей домашней странице www.pape-strahlenschutz.de


Borofloat® 33 - боросиликатное плоское стекло

Среды / приложения

Материал с неограниченным потенциалом. Будь то окно дверцы духовки или биочип, используемый в современной медицинской технике, или компонент, используемый в театральных прожекторах, кинопроекторах или водолазных роботах, немногие типы стекла могут претендовать на то, чтобы быть такими же универсальными, как BOROFLOAT® 33.Даже при освоении космоса этот материал стал ключевым компонентом исследовательских телескопов, позволяя ученым открывать захватывающие новые измерения.

Наличие

толщина
в мм
допуск толщина
мм
допуск
0.70 ± 0,07 8,00 ± 0,3
1,10 ± 0,10 9,00 ± 0,3
1,75 ± 0.10 11,00 ± 0,3
2,00 ± 0,20 13,00 ± 0,5
2,25 ± 0,20 15.00 ± 0,5
2,75 ± 0,20 16,00 ± 0,5
3,30 ± 0,20 18,00 ± 0.5
3,80 ± 0,20 19,00 ± 0,5
5,00 ± 0,20 20,00 ± 0,7
5.50 ± 0,20 21,00 ± 0,7
6.50 ± 0,20 25,40 ± 1,0
7,50 ± 0.30

Более подробную информацию можно найти на нашей домашней странице www.pape-strahlenschutz.de

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно.Ниже приведены наиболее частые причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки вашего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, используйте кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом.Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в cookie-файлах может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

термическое и атермальное изготовление - Университет Маккуори

TY - JOUR

T1 - Сверхбыстрая лазерная маркировка на халькогенидном стекле

T2 - термическое и атермальное изготовление

AU - Гретцингер, Томас

AU - Gross, Simon

, Мартин

AU - Арриола, Александр

AU - Витфорд, Майкл Дж.

PY - 2015

Y1 - 2015

N2 - Халькогенидные стекла представляют большой интерес для различных приложений, таких как нелинейная оптика, зондирование и астрономия, из-за их высокой оптической нелинейности, широкой инфракрасной прозрачности, а также высокой светочувствительности. Мы сообщаем подробное сравнение записи одномодовых волноводов в халькогенидном стекле из сульфида галлия и лантана с использованием фемтосекундных лазеров с длиной волны 800 нм. Режимы атермического и термического изготовления исследуются с использованием частоты повторения лазерного излучения от 1 кГц до 5.1 МГц. Для создания волноводов с круговыми полями мод используются три различных метода: мультисканирование и формирование щелевого пучка в атермическом режиме и кумулятивный нагрев в тепловом режиме. Изготовленные структуры характеризуются физическими размерами и формой, контрастом показателя преломления, а также диаметром модового поля и потерями при распространении, чтобы обеспечить дорожную карту для записи волноводов с низкими потерями.

AB - Халькогенидные стекла представляют большой интерес для различных применений, таких как нелинейная оптика, зондирование и астрономия, из-за их высокой оптической нелинейности, широкой инфракрасной прозрачности, а также высокой светочувствительности.Мы сообщаем подробное сравнение записи одномодовых волноводов в халькогенидном стекле из сульфида галлия и лантана с использованием фемтосекундных лазеров с длиной волны 800 нм. Режимы атермического и термического изготовления исследуются с использованием частоты повторения лазерного излучения от 1 кГц до 5,1 МГц. Для создания волноводов с круговыми полями мод используются три различных метода: мультисканирование и формирование щелевого пучка в атермическом режиме и кумулятивный нагрев в тепловом режиме. Изготовленные структуры характеризуются физическими размерами и формой, контрастом показателя преломления, а также диаметром модового поля и потерями при распространении, чтобы обеспечить дорожную карту для записи волноводов с низкими потерями.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *